Sibprompost.ru

Стройка и ремонт
0 просмотров
Рейтинг статьи
1 звезда2 звезды3 звезды4 звезды5 звезд
Загрузка...

Презентация на тему: Нагревание проводников электрическим током

Презентация на тему: Нагревание проводников электрическим током. Закон Джоуля-Ленца

Нагревание проводников электрическим током. Закон Джоуля-Ленца Выполнил учитель МКОУ Боровская ООШ Тоболов А.Н.

Цель урока 1. объяснить явление нагревания проводников электрическим током; 2. установить зависимость выделяющейся при этом тепловой энергии от параметров электрической цепи; 3. сформулировать закон Джоуля – Ленца; 4. формировать умение применять этот закон для решения качественных и количественных задач.

Актуализация знаний. 1. Какую работу совершит ток силой 5 А за 2 с при напряжении в цепи 10 В?(100 Дж)2. Какие три величины связывают закон Ома?(I, U, R; сила тока, напряжение, сопротивление.)3. Как формулируется закон Ома?(Сила тока в участке цепи прямо пропорциональна напряжению на концах этого участка и обратно пропорциональна его сопротивлению.)4. Что представляет собой электрический ток в металлах?(Эл-ий Ток в металлах представляет собой упорядоченное движение свободных электронов )5. Какова зависимость силы тока от напряжения?( Во сколько раз увеличивается напряжение в цепи, во столько же раз увеличивается и сила тока)6. Как выразить работу тока за некоторое время? ( А=U*I*t )7. Как рассчитать мощность электрического тока?(P=U*I)8. При каком соединении все потребители находятся при одной и той же силе тока?(При последовательном соединении)

Потребители электрического тока Какой прибор не вписывается в общий ряд? Уберите лишний. Чем ты руководствовался, делая выбор?Какое действие электрического тока проявляется в выбранных приборах?(Тепловое)

Почему же проводники нагреваются? Электрический ток в металлическом проводнике – это упорядоченное движение электронов. Провод — это кристалл из ионов, поэтому электронам приходится «течь» между ионами, постоянно наталкиваясь на них. При этом часть кинетической энергии электроны передают ионам, заставляя их колебаться сильнее. Кинетическая энергия ионов увеличивается, следовательно увеличивается внутренняя энергия проводника, и следовательно его температура. А это и значит что, проводник нагревается

Многочисленные опыты показывают, что чем больше сила тока в проводнике тем и количество теплоты выделившееся в проводнике будет больше. Значит нагревание проводника зависит от силы тока (I). Но не только сила тока отвечает за то, что выделяется большое количество теплоты.Был проведен эксперимент.

Следовательно количество теплоты зависит не только от силы тока, но и от того, из какого вещества изготовлен проводник. Точнее — от электрического сопротивления проводника (R) Чтобы проводник нагревался сильнее, он должен обладать большим удельным сопротивлением

Сделаем вывод Количество теплоты, которое выделяется при протекании электрического тока по проводнику, зависит от силы токав этом проводнике и от его электрического сопротивления. Джеймс Прескотт Джоуль (1818-1889 гг.)Обосновал на опытах закон сохранения энергии. Установил закон определяющий тепловое действие электрического тока. Вычислил скорость движения молекул газа и установил её зависимость от температуры. Ленц Эмилий Христианович (1804 – 1865) Один из основоположников электротехники. С его именем связано открытие закона определяющего тепловые действия тока, и закона, определяющего направление индукционного тока.

Количество теплоты, выделяемое проводником с током, равно произведению квадрата силы тока, сопротивления проводника и времени Q – количество теплоты — [Дж] I – сила тока – [A]R – сопротивление – [Ом]t – время – [c] Формулу которую мы получили, в точности соответствует формуле которую мы изучили ранее. Это формула работы электрического тока A=UIt из закона Ома I=U/R следует U=IR следовательно A=IRIt что соответствует закону Джоуля-Ленца Q=I2Rt Вывод: Количество теплоты электрического тока равно работе электрического тока.

Систематизация знаний 1. В чем проявляется тепловое действие тока?(В нагревании проводника)2. Как можно объяснить нагревание проводника с током?(Движущиеся электроны взаимодействуют с ионами кристаллической решетки и передают им свою энергию) 3. Какие превращения энергии происходят при протекании тока через проводник?(Электрическая энергия превращается во внутреннюю)4. Как по закону Джоуля – Ленца рассчитать количество теплоты, выделяемое в проводнике? (Q=I²Rt)

Решим задачу Определить количество теплоты, выделяемое проводником, сопротивление которого 35 Ом, в течении 5 минут. Сила тока в проводнике 5 А. Решение:Q=I2RtQ= (5A)2 .35 Ом . 300 с = 262500Дж = = 262,5 кДж Ответ: Q=262,5 кДж

Читайте так же:
Условный тепловой ток реле

Домашнее задание §53 вопр., выуч.опред., упр. 27(1), Спасибо за урок

Выделяемая теплота прямо пропорциональна квадрату силы тока

Работу сил электрического поля, создающего упорядоченное движение заряженных частиц в проводнике, т.е. электрический ток, называют работой тока.

Работа, совершаемая электрическим полем по перемещению заряда q на участке цепи, равна:

где I — сила тока на данном участке, U — напряжение на участке цепи, t — время прохождения тока по участку цепи, q == It — электрический заряд (количество электричества), протекающий через поперечное сечение проводника за промежуток времени t. Единицей измерения работы служит джоуль: 1 Дж = 1 А* 1 В* 1 с. 1 Дж есть работа постоянного тока силой в 1 А в течение 1 с на участке напряжением в 1 В.

По закону сохранения энергии эта работа равна изменению энергии проводника.

Мощность электрического тока при прохождении его по про­воднику с сопротивлением R равна работе, совершаемой током за единицу времени:

Единицей измерения мощности электрического тока в СИ служит ватт: 1 Вт = 1 Дж/с. Работу тока можно также определить следующим образом:

Единицей измерения работы также является киловатт-час (кВт • ч) или ватт-час (Вт • ч):

В этих единицах работу обычно выражают в электротехнике. Полную мощность, развиваемую источником тока с ЭДС и внутренним сопротивлением г, когда во внешней цепи включена нагрузка с сопротивлением R, определяют по формуле:

Полная мощность идет на выделение тепла во внешнем и внутреннем сопротивлении.

Полезная мощность (мощность, выделяемая во внешнем со­противлении) равна:

Она используется в электронагревательных и осветительных приборах.

Теряемая мощность (мощность, выделяемая во внутреннем сопротивлении) равна:

Она не используется.

Мощность тока во всей внешней цепи при любом соединении равна сумме мощностей на отдельных участках цепи.

Работа электрического поля приводит к нагреванию провод­ника, если на участке цепи под действием электрического поля не совершается механическая работа и не происходят химические превращения веществ. Поэтому энергия (количество теплоты), выделяемая на данном участке цепи за время t, равна работе электрического тока:

Количество теплоты, выделяющееся проводником при нагре­вании его током, определяют по закону Джоуля-Ленца:

Этот закон был установлен экспериментально английским ученым Джеймсом Джоулем (1818-1889) и русским ученым Эмилием Христиановичем Ленцем (1804—1865) и сформулирован сле­дующим образом.

Количество теплоты, выделяемое проводником с током, равно произведению квадрата силы тока, сопротивления проводника и времени прохождения тока по проводнику.

При последовательном соединении проводников с сопротив­лением R1 и R2 количество теплоты, выделенное током в каждом проводнике, прямо пропорционально сопротивлению этих про­водников:

Q1/Q2 =R1/R2, т.к. I1 = I2 при последовательном соединении

Количество теплоты, выделенное током в параллельно соеди­ненных двух участках цепи без ЭДС с сопротивлениями 2^ и И^, обратно пропорционально сопротивлению этих участков:

Q1/Q2 =R1/R2, т.к. U1 = U2 при параллельном соединении

Выделяемая теплота прямо пропорциональна квадрату силы тока

При этом работа равна количеству теплоты, выделяемому проводником с током:

Q = I2R ∆t (Закон Джоуля-Ленца).

Нагревание проводника под действием тока происходит следующим образом. Электрическое поле ускоряет электроны. При столкновении с ионами кристаллической решетки они передают им часть своей энергии. В результате энергия беспорядочного движения ионов около положений равновесия возрастает. Это означает увеличение внутренней энергии и температуры тела.

В электрической цепи работа совершается не только на внешнем участке, но и в батарее. Электрическое сопротивление источника тока называется внутренним сопротивлением r. На внутреннем участке цепи выделяется количество теплоты, равное (по закону Джоуля-Ленца):

Полная работа сил электростатического поля при движении по замкнутому контуру равна нулю, поэтому вся работа оказывается совершенной за счет внешних сил, поддерживающих постоянное напряжение.

Отношение работы внешних сил к переносимому заряду называется электродвижущей силой источника:

Dq – переносимый заряд.

Читайте так же:
Тепловоз действие электрического тока

Если в результате прохождения постоянного тока произошло только нагревание проводников, то по закону сохранения энергии (и учитывая что I = Dq/Dt) :

A = Aст = Qполн ÞDqε = I2(R + r) Dt Þ ε = I(R + r) Þ I =

Cила тока в электрической цепи прямо пропорциональна ЭДС и обратно пропорциональна полному сопротивлению цепи.

Полная мощность источника тока :

P = = Iε = I2(R + r) = I2R + I2r = Pполезн + Pпотерь

КПД источника тока:

Любой электрический прибор (лампа, электродвигатель) рассчитан на потребление определенной энергии в единицу вре­мени.

ДОБАВИТЬ МОЩНОСТЬ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА

Количество теплоты определяется по закону Джоуля – Ленца:

Если электроток протекает в цепи, где не происходят химические реакции и не совершается механическая работа, то энергия электрического поля превращается во внутреннюю энергию проводника и его температура возрастает.

Путем теплообмена эта энергия передается окружающим, более холодным телам.

Нагревание проводника под действием тока происходит следующим образом. Электрическое поле ускоряет электроны. При столкновении с ионами кристаллической решетки они передают им часть своей энергии. В результате энергия беспорядочного движения ионов около положений равновесия возрастает. Это означает увеличение внутренней энергии и температуры тела.

Закон, определяющий количество теплоты, которое выделяет проводник с током в окружающую среду, был впервые установлен экспериментально английским ученым Д.Джоулем и русским ученым Эмилем Христофоровичем Ленцом:

Закон Джоуля-Ленца:

Количество теплоты, выделяемое проводником с током, равно произведению квадрата силы тока, сопротивления проводника и времени прохождения тока по проводнику

Из закона сохранения энергии следует, что количество теплоты равно работе электрического тока.

Важной характеристикой любого электроприбора является энергия, потребляемая в единицу времени, или мощность тока.

Мощность электрического тока – работа, совершаемая в единицу времени электрическим полем при упорядоченном движении заряженных частиц в проводнике.

Средняя мощность тока, учитывая, что по закону Джоуля-Ленца Q = I2R ∆t:

При последовательном соединении проводников (I = const) мощность, выделяемая в проводниках, пропорциональна их сопротивлению.

При параллельном соединении проводников (U = const) мощность, выделяемая в проводниках, обратно пропорциональна их сопротивлению.

ДОБАВИТЬ ЗАКОН ДЖОУЛЯ-ЛЕНЦА ДЛЯ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА

ПОЛУПРОВОДНИКИ

Электронная проводимость – результат направленного перемещения в межатомном пространстве свободных электронов, покинувших валентную оболочку атома в результате внешнего воздействия на полупроводник (нагревание, воздействие внешних полей и т.д.)

Дырочная проводимость – результат направленного перемещения валентных электронов между электронными оболочками соседних атомов на вакантные места – дырки.

Примеси в полупроводнике – атомы посторонних химических элементов, содержащихся в основном полупроводнике.

Различают донорные и акцепторные примеси.

Атомы донорной примеси имеют валентность большую валентности основного полупроводника.

Атомы акцепторной примеси имеют валентность меньшую валентности основного полупроводника.

Полупроводник n-типа – полупроводник с донорной примесью

Полупроводник p-типа – полупроводник с акцепторной примесью

p-n-переход – контактный слой двух примесных полупроводников p и n типов.

Запирающий слой – двойной слой разноименных электрических зарядов, создающий электрическое поле на p-n-переходе, препятствующее свободному разделению зарядов.

Полупроводниковый диод – полупроводниковый прибор с одним p-n-переходом и двумя выводами для включения в электрическую цепь.

Транзистор – полупроводниковый прибор с двумя p-n-переходами и тремя выводами для включения в электрическую цепь.

Транзистор используется для усиления и генерации электрических сигналов.

Коэффициент усиления – отношение изменения величины выходного сигнала к вызвавшему его изменению входного.

Зависимость проводимости полупроводников от температуры

Собственная проводимость полупроводников

Примесная проводимость полупроводников

Донорные и акцепторные примеси

Использование различных типов проводимости полупроводников

ДАТЬ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОЛУПРОВОДНИКОВ

Наиболее отчетливо полупроводники отличаются от проводников характером зависимости электропроводности от температуры.

У соединений типа PbS, CdS и др. удельное сопротивление с увеличением температуры не растет, как у металлов, а резко уменьшается.

Полупроводники – элементы и соединения у которых с увеличением температуры удельное сопротивление не растет, как у металлов, а наоборот, чрезвычайно резко уменьшается.

Закон динамики теплового проявления электрического тока

Закон динамики теплового проявления электрического тока — это физический закон, определяющий скорость изменения температуры замкнутой тепловой системы при протекании электрического тока.

Читайте так же:
Получение электрического тока из тепловой энергии

В статье сформулирован закон динамики теплового проявления электрического тока и приводится его теоретическое доказательство с использованием известных законов и зависимостей. Его использование позволило определять температуру отдельных частей электропроводок и, таким образом, оценивать и прогнозировать тепловой режим работы для обеспечения пожарной безопасности [1] [2] [3] [4] [5] [6] .

Содержание

[править] Введение

Важнейшим критерием пожарной опасности действия электрического тока является теплота, которая при этом выделяется. Значение выделяемой теплоты за определённое время, в том числе по закону Джоуля — Ленца, далеко от представления о температуре и характере её изменения и, соответственно, определения безопасных режимов эксплуатации. Избыточная теплота приводит к нагреву веществ и материалов (электрической изоляции), что предопределяет возможность возникновения пожара. Быстрота протекающего процесса ведёт к проявлению динамического действия, в том числе обусловленного тепловым расширением веществ и материалов при протекании электрического тока, возникновению ударной волны, выбросу раскалённых частиц на значительные расстояния. Динамика происходящих процессов определяется мгновенной скоростью нарастания температуры. Закон сохранения энергии, сформулированный в 1789 г. А. Лавуазье, установил неизменяемость общего количества энергии при разных вариациях наличия и перехода энергии из одного вида в другой, включая механическую и все виды внутренней энергии.

В 1826 г. Ом сформулировал закон, в соответствии с которым при заданном напряжении U сила проходящего тока I тем меньше, чем больше сопротивление R

Известно, что произведенная работа А равна произведению мощности P на время t

[math] A = Pt.(2)[/math]

Исследуя в начале 40-х годов XIX века на опытах нагревание проводников током, Джоуль и Ленц установили, что количество тепла Q, выделяющееся в проводнике при прохождении через него электрического тока, прямо пропорционально сопротивлению R проводника, квадрату силы тока I и времени t.

[math] Q = I^2 Rt.(3)[/math]

В опытах Джоуля и Ленца ток проходил через неподвижные металлические проводники. Поэтому единственным результатом работы тока было нагревание этих проводников и, следовательно, по закону сохранения энергии вся работа, совершенная током, превращалась в тепло Q, то есть

Следовательно, в силу закона сохранения энергии, если напряжение на концах участка равно U, то при протекании тока I имеем

[math] Q = Pt = UIt = I^2 Rt.(5)[/math]

Таким образом, процессу развития науки потребовалось несколько десятилетий для того, чтобы в результате опытов определить количество тепла, выделяемого при прохождении электрического тока. Между тем, закон Джоуля — Ленца мог быть легко выведен теоретически из известных фундаментальных данных. Физический смысл выделения энергии в виде тепла обусловлен «потерями» электрической энергии на преодоление сопротивления проводника. Опасность теплового проявления тока заключается в нагревании горючей изоляции проводников до пожароопасной температуры. Динамика теплового действия электрического тока (изменение температуры проводника) оставалась неизвестной. Развитие промышленности, электроники и электротехники требует установления температурно-временных показателей теплового проявления электрического тока в целях повышения пожарной безопасности электротехнических изделий.

[править] Вывод закона динамики теплового проявления электрического тока

Рассмотрим жилу электропровода как замкнутую тепловую систему. Из закона сохранения энергии

[math] mathcal <4>Q= mathcal <4>E, (6)[/math]

где Δ Q — изменение внутренней энергии материала электропровода;

Δ E — потери электрической энергии в электропроводнике. Тепло, выделяемое в электропроводках при протекании электрического тока Q3, расходуется на нагрев токопроводящих жил Q1 и отводится через изоляцию в окружающую среду Q2. Скорость этих процессов зависит от характеристик режима протекания тока, материала, а также конструкции электропроводок и состояния окружающей среды. При этом изменение теплосодержания материала жилы будет зависеть от соотношения выделяемого и отводимого от жилы теплового потока.

[math] Q_1 = Q_3 — Q_2.(7)[/math]

Рассматривая проводник, как замкнутую тепловую систему c постоянными давлением и объемом, для скорости изменения теплосодержания жилы Q`1 будет справедливо выражение

[math] Q’_1= Q’_3 — Q’_2,(8)[/math]

где Q’3 — скорость изменения теплосодержания материала жилы проводника, как замкнутой тепловой системы, из-за теплового действия электрического тока; Q’2 — скорость изменения теплосодержания изоляции за счет теплоотвода от жилы в изоляцию.

Читайте так же:
Тепловые потери автоматического выключателя

В 1996 году [5 — 7] [7] [8] [9] был установлен закон динамики изменения температуры проводника для замкнутой тепловой системы (тепло не отводится в окружающую среду, а аккумулируется жилой проводника). В результате установлено влияние напряженности электрического поля Е на скорость v изменения внутренней энергии жилы проводника (температуры Т). С учетом используемых технических средств контроля, динамика изменения температуры может быть представлена через величину токаа, протекающего по проводнику.

Выделяемая энергия расходуется на изменение температуры вещества. Используя законы Джоуля — Ленца и Ома, запишем уравнение теплового баланса.

[math] m c dT = frac U^2> dt,(9)[/math]

где m — масса вещества, кг; с — удельная теплоемкость материала проводника, Дж·кг −1 ·К −1 ; ∆U — падение напряжения на исследуемом участке, В.

Выразив массу через объем, а объем и электрическое сопротивление через геометрические размеры жилы проводника (канала протекания) тока получим

[math] c r S L dT = frac > dt,(10)[/math]

где r — плотность материала жилы, кг·м −3 ; S — сечение проводника, м 2 ; L — длина проводника, м; g — удельное электрическое сопротивление материала проводника, Ом·м.

Разделив обе части уравнения на S·L и преобразовав выражение получим

Учитывая, что dT/dτ — это скорость нарастания температуры v, а U/L — это напряженность E, формула приобретает вид

[math] c r v = frac.(12)[/math]

Преобразуем выражение для определения значения мгновенной скорости роста температуры v.

Параметры с, r, g характеризуют свойства вещества, в котором протекает ток. Обозначим

[math] crg = X,(14)[/math]

где X — характеристика вещества, Дж·Ом·м 2 ·К −1 .

При отсутствии теплоотвода в окружающую среду мгновенная скорость роста температуры проводника прямо пропорциональна квадрату напряженности электрического поля и обратно пропорциональна характеристике материала проводника.

[править] Доказательство закона динамики теплового проявления электрического тока

Для практического применения с учетом развития технических средств контроля и аппаратов защиты электрических сетей важно знать динамику изменения температуры в зависимости от величины тока, протекающего в цепи. Раскроем в формуле (15) значение напряженности и получим

Выразим напряжение в соответствии с законом Ома.

где R — электрическое сопротивление участка проводника, Ом; I — тока, протекающий по проводнику, А.

Выразим электрическое сопротивление через геометрические размеры проводника (жилы электрического провода)

Подставим значение сопротивления в формулу (17)

Проведем сокращение величин в формуле (19).

где ð — плотность тока, А·м −2 .

Величины, характеризующие физические свойства проводника, находятся в соотношении, образующем каэффициент пропорциональности К, Ом·м 4 ·Дж −1 ·К,

С учетом коэффициента пропорциональности К формула (21) приобретает вид

[math] v = K eth^2.(23)[/math]

Таким образом, коэффициент пропорциональности образуется известными величинами, характеризующими конкретный проводник. Аппаратура контроля электрических сетей измеряет текущее значение тока, поэтому при известном сечении проводника плотность тока является величиной однозначно определяемой по условиям работы. С учетом применения устройств контроля работы электрических сетей закон формулируется в следующим виде: «Для замкнутой тепловой системы скорость роста температуры при протекании электрического тока зависит от материала проводника и является величиной прямо пропорциональной квадрату плотности тока».

Соответствующий результат может быть получен при введении данных о токе, протекающем по проводнику, в уравнение теплового баланса (10) и дальнейшем преобразовании получаемого результата с учетом формул (18 и 22).

[math] crSLdT = frac,(24)[/math] [math] crSLdT = frac,(25)[/math] [math] crdT = fracdt,(26)[/math] [math] v = fracdt,(27)[/math] [math] v = K eth^2. [/math]

[править] Источники

  1. ↑ Мисюкевич Н. С. Закон динамики теплового проявления электрического тока/ Н. С. Мисюкевич // Научные и образовательные проблемы гражданской защиты. — Химки: ФГБОУ ВПО АГЗ МЧС России. 2011. — № 4. — С. 41-44.
  2. ↑ Мисюкевич Н. С. Теоретические основы защиты электросетей от теплового перегрева и возгорания / В сб.: Матер. XXI научно-практ. конф. научно-педагог. состава и обучающихся. Предупреждение, спасение, помощь (современность и инновации). 9 марта 2011 г. Химки: АГЗ МЧС РФ. — 2011. — С. 99-101.
  3. ↑ Нгуен Т. А. Автоматизация предотвращения пожаров на промышленных объектах при обнаружении токов утечки в электрооборудовании. Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидат технических наук. — М: 2011. — 22с.
  4. ↑ Иванович А. А. Выбор аппаратов защиты электрических сетей до 1000 В по их защитным характеристикам / В сб.: Матер. 53 Межд. научн.-техн. конф. профессоров, преподавателей, научных работников и аспирантов Белорусской государственной политехнической академии. Минск: БГПА. — 1999. в 4-х частях, часть 1. — С. 11.
  5. ↑ Мисюкевич Н. С. Проверка аппаратов защиты по условию предупреждения перегрева кабельных изделий / В сб.: Матер. III Межд. научн.-техн. конф. Приборостроение-2010, 10-12 ноября 2010 года. Минск: БНТУ. — 2010. — С. 98-99.
  6. ↑ Мисюкевич Н. С. Теоретические и экспериментальные исследования времятоковых характеристик электрических проводов / В сб.: Матер. XIX Межд. научн.-техн. конф. «Системы безопасности» — СБ-2010, 28 октября 2010 года. М.: АГПС МЧС РФ. — 2010. — С. 234—237.
  7. ↑ Мисюкевич Н. С. Доказательство закона динамики теплового проявления электрического тока / В сб.: Матер. IV Всероссийской научн.-практ. конф. Актуальные проблемы обеспечения безопасности в Российской Федерации. 15 апреля 2010 г. Екатеринбург: Уральский институт ГПС МЧС РФ. — 2010. — С. 55-58.
  8. ↑ Мисюкевич Н. С. Моделирование процессов, сопровождающих электрические разряды / В сб.: Тез. докл. IV Межд. конф. Информатизация систем безопасности ИСБ-96. 30 октября 2006 года. М.: МИПБ. — 1996. — С. 151 153.
  9. ↑ Мисюкевич Н. С. Теория пожарной опасности электрических проводок // Научное обеспечение пожарной безопасности. №. 4 (специальный). Минск: 1997. — С. 92-94.
Читайте так же:
Как избавиться количество теплоты выделяемое проводником с током

[править] Литература

1. Мисюкевич Н. С. Закон динамики теплового проявления электрического тока/ Н. С. Мисюкевич // Научные и образовательные проблемы гражданской защиты. — Химки: ФГБОУ ВПО АГЗ МЧС России. 2011. — № 4. — С. 41-44.

2. Мисюкевич Н. С. Теоретические основы защиты электросетей от теплового перегрева и возгорания / В сб.: Матер. XXI научно-практ. конф. научно-педагог. состава и обучающихся. Предупреждение, спасение, помощь (современность и инновации). 9 марта 2011 г. Химки: АГЗ МЧС РФ. — 2011. — С. 99-101.

3. Нгуен Т. А. Автоматизация предотвращения пожаров на промышленных объектах при обнаружении токов утечки в электрооборудовании. Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидат технических наук. — М: 2011. — 22с.

4. Иванович А. А. Выбор аппаратов защиты электрических сетей до 1000 В по их защитным характеристикам / В сб.: Матер. 53 Межд. научн.-техн. конф. профессоров, преподавателей, научных работников и аспирантов Белорусской государственной политехнической академии. Минск: БГПА. — 1999. в 4-х частях, часть 1. — С. 11

5. Мисюкевич Н. С. Проверка аппаратов защиты по условию предупреждения перегрева кабельных изделий / В сб.: Матер. III Межд. научн.-техн. конф. Приборостроение-2010, 10-12 ноября 2010 года. Минск: БНТУ. — 2010. — С. 98-99.

6. Мисюкевич Н. С. Теоретические и экспериментальные исследования времятоковых характеристик электрических проводов / В сб.: Матер. XIX Межд. научн.-техн. конф. «Системы безопасности» — СБ-2010, 28 октября 2010 года. М.: АГПС МЧС РФ. — 2010. — С. 234—237.

7. Мисюкевич Н. С. Доказательство закона динамики теплового проявления электрического тока / В сб.: Матер. IV Всероссийской научн.-практ. конф. Актуальные проблемы обеспечения безопасности в Российской Федерации. 15 апреля 2010 г. Екатеринбург: Уральский институт ГПС МЧС РФ. — 2010. — С. 55-58.

8. Мисюкевич Н. С. Моделирование процессов, сопровождающих электрические разряды / В сб.: Тез. докл. IV Межд. конф. Информатизация систем безопасности ИСБ-96. 30 октября 2006 года. М.: МИПБ. — 1996. — С. 151—153.

9. Мисюкевич Н. С. Теория пожарной опасности электрических проводок // Научное обеспечение пожарной безопасности. №. 4 (специальный). Минск: 1997. — С. 92-94.

голоса
Рейтинг статьи
Ссылка на основную публикацию
Adblock
detector