Sibprompost.ru

Стройка и ремонт
1 просмотров
Рейтинг статьи
1 звезда2 звезды3 звезды4 звезды5 звезд
Загрузка...

Сцинтилляционные счетчики

Сцинтилляционные счетчики

Принцип работы сцинтилляционного счетчика

Конструкции сцинтилляционных счетчиков

Свойства сцинтилляционных счетчиков

Примеры использования сцинтилляционных счетчиков

Список использованной литературы

Метод регистрации заряженных частиц с помощью счета вспышек света, возникающих при попадании этих частиц на экран из сернистого цинка ( ZnS ), является одним из первых методов регистрации ядерных излучений.

Еще в 1903 г. Крукс и другие показали, что если рассматривать экран из сернистого цинка, облучаемый -частицами, через увеличительное стекло в темном помещении, то на нем можно заметить появление отдельных кратковременных вспышек света — сцинтилляций. Было установлено, что каждая из этих сцинтилляций создается отдельной -частицей, попадающей на экран. Круксом был построен простой прибор, названный спинтарископом Крукса, предназначенный для счета -частиц.

Визуальный метод сцинтилляций был использован в дальнейшем в основном для регистрации -частиц и протонов с энергией в несколько миллионов электронвольт. Отдельные быстрые электроны регистрировать не удалось, так как они вызывают очень слабые сцинтилляции. Иногда при облучении электронами сернисто-цинкового экрана удавалось наблюдать вспышки, но это происходило лишь тогда, когда на один и тот же кристаллик сернистого цинка попадало одновременно достаточно большое число электронов.

Гамма-лучи никаких вспышек на экране не вызывают, создавая лишь общее свечение. Это позволяет регистрировать -частицы в присутствии сильного -излучения.

Визуальный метод сцинтилляций позволяет регистрировать очень небольшое число частиц в единицу времени. Наилучшие условия для счета сцинтилляций получаются тогда, когда их число лежит между 20 и 40 в минуту. Конечно, метод сцинтилляций является субъективным, и результаты в той или иной мере зависят от индивидуальных качеств экспериментатора.

Несмотря на недостатки, визуальный метод сцинтилляций сыграл огромную роль в развитии ядерной и атомной физики. С помощью него Резерфорд регистрировал -частицы при их рассеянии на атомах. Именно эти опыты привели Резерфорда к открытию ядра. Впервые визуальный метод позволил обнаружить быстрые протоны, выбиваемые из ядер азота при бомбардировке их -частицами, т.е. первое искусственное расщепление ядра.

Визуальный метод сцинтилляций имел большое значение вплоть до тридцатых годов, когда появление новых методов регистрации ядерных излучений заставило на некоторое время забыть его. Сцинтилляционный метод регистрации возродился в конце сороковых годов XX века на новой основе. К этому времени были разработаны фотоэлектронные умножители (ФЭУ), позволяющие регистрировать очень слабые вспышки света. Были созданы сцинтилляционные счетчики, с помощью которых можно увеличить скорость счета в 10 8 и даже более раз по сравнению с визуальным методом, а также можно регистрировать и анализировать по энергии как заряженные частицы, так и нейтроны и -лучи.

§ 1. Принцип работы сцинтилляционного счетчика

Сцинтилляционный счетчик представляет собой сочетание сцинтиллятора (фосфора) и фотоэлектронного умножителя (ФЭУ). В комплект счетчика входят также источник электрического питания ФЭУ и радиотехническая аппаратура, обеспечивающая усиление и регистрацию импульсов ФЭУ. Иногда сочетание фосфора с ФЭУ производится через специальную оптическую систему (светопровод).

Принцип работы сцинтилляционного счетчика состоит в следующем. Заряженная частица, попадая в сцинтиллятор, производит ионизацию и возбуждение его молекул, которые через очень короткое время (10 -6 — 10 -9 сек ) переходят в стабильное состояние, испуская фотоны. Возникает вспышка света (сцинтилляция). Некоторая часть фотонов попадает на фотокатод ФЭУ и выбивает из него фотоэлектроны. Последние под действием приложенного к ФЭУ напряжения фокусируются и направляются на первый электрод (динод) электронного умножителя. Далее в результате вторичной электронной эмиссии число электронов лавинообразно увеличивается, и на выходе ФЭУ появляется импульс напряжения, который затем уже усиливается и регистрируется радиотехнической аппаратурой.

Амплитуда и длительность импульса на выходе определяются свойствами как сцинтиллятора, так и ФЭУ.

В качестве фосфоров используются:

жидкие органические сцинтилляторы,

твердые пластмассовые сцинтилляторы,

Основными характеристиками сцинтилляторов являются: световой выход, спектральный состав излучения и длительность сцинтилляций.

При прохождении заряженной частицы через сцинтиллятор в нем возникает некоторое число фотонов с той или иной энергией. Часть этих фотонов будет поглощена в объеме самого сцинтиллятора, и вместо них будут испущены другие фотоны с несколько меньшей энергией. В результате процессов реабсорбции наружу будут выходить фотоны, спектр которых характерен для данного сцинтиллятора.

Читайте так же:
Счетчик метер св 15 проверка

Световым выходом или конверсионной эффективностью сцинтиллятора  называется отношение энергии световой вспышки , выходящей наружу, к величине энергии Е заряженной частицы, потерянной в сцинтилляторе,

где — среднее число фотонов, выходящих наружу, — средняя энергия фотонов. Каждый сцинтиллятор испускает не моноэнергетические кванты, а сплошной спектр, характерный для данного сцинтиллятора.

Очень важно, чтобы спектр фотонов, выходящих из сцинтиллятора, совпадал или хотя бы частично перекрывался со спектральной характеристикой ФЭУ.

Степень перекрытия внешнего спектра сцинтилляции со спектральной характеристикой . данного ФЭУ определяется коэффициентом согласования

где — внешний спектр сцинтиллятора или спектр фотонов, выходящих наружу из сцинтиллятора. На практике при сравнении сцинтилляторов, сочетаемых с данными ФЭУ, вводят понятие сцинтилляционной эффективности, которая определяется следующим выражением:

Сцинтилляционная эффективность учитывает как число фотонов, испускаемых сцинтиллятором на единицу поглощенной энергии, так и чувствительность данного ФЭУ к этим фотонам.

Обычно сцинтилляционную эффективность данного сцинтиллятора определяют путем сравнения со сцинтилляционной эффективностью сцинтиллятора, принятого за эталон.

Интенсивность сцинтилляции изменяется со временем по экспоненциальному закону

где I 0 — максимальное значение интенсивности сцинтилляции; t 0 — постоянная времени затухания, определяемая как время, в течение которого интенсивность сцинтилляции уменьшается в е раз.

Число фотонов света n , испущенных за время t после попадания регистрируемой частицы, выражается формулой

где — полное число фотонов, испущенных в процессе сцинтилляции.

Процессы люминесценции (высвечивания) фосфора делят на два вида: флуоресценции и фосфоресценции. Если высвечивание происходит непосредственно во время возбуждения или в течение промежутка времени порядка 10 -8 сек, то процесс называется флуоресценцией. Интервал 10 -8 сек выбран потому, что он по порядку величины равен времени жизни атома в возбужденном состоянии для так называемых разрешенных переходов.

Хотя спектры и длительность флуоресценции не зависят от вида возбуждения, выход же флуоресценции существенно зависит от него. Так при возбуждении кристалла -частицами выход флуоресценции почти на порядок меньше, чем при фотовозбуждении.

Под фосфоресценцией понимают люминесценцию, которая продолжается значительное время после прекращения возбуждения. Но основное различие между флуоресценцией и фосфоресценцией заключается не в длительности послесвечения. Фосфоресценция кристаллофосфоров возникает при рекомбинации электронов и дырок, возникших при возбуждении. В некоторых кристаллах возможно затягивание послесвечения за счет того, что электроны и дырки захватываются «ловушками», из которых они могут освободиться, лишь получив дополнительную необходимую энергию. Отсюда очевидна зависимость длительности фосфоресценции от температуры. В случае сложных органических молекул фосфоресценция связана с пребыванием их в метастабильном состоянии, вероятность перехода из которого в основное состояние может быть малой. И в этом случае будет наблюдаться зависимость скорости затухания фосфоресценции от температуры.

3. Сцинтилляционные и полупроводниковые счетчики

Сцинтилляционные счетчики

В сцинтилляционном счетчике регистрация заряженной частицы происходит благодаря возбуждению атомов и молекул вдоль траектории частицы. Возбужденные атомы за короткое время переходят в основное состояние, испуская электромагнитное излучение. У ряда прозрачных веществ, называемых фосфорами, часть спектра этого излучения приходится на область видимого света. Прохождение заряженной частицы через такое вещество вызывает вспышку света. Для увеличения выхода света и понижения его поглощения в фосфоре добав­ляют специальные примеси — активаторы. Вид активатора указывают в скобках после символического обозначения фос­фора. Например, кристалл Nal, активированный таллием, запи­шется в виде Nal(Tl).

Рис. 7. Принципиальная схема сцинтилляционного счетчика.

1 — фосфор; 2 — корпус контейнера фосфора; 3 — отражатель; 4 — фотоны; 5 — корпус ФЭУ; 6 — фотокатод; 7 — фокусирующий динод; 8 — диноды; 9 — собирающий электрод, (анод); R1Rn—делитель напряжения; Rа — анодная нагрузка; С — разделительная емкость

Световая вспышка (сцинтилляция) в фосфоре преобразуется в электрический импульс и усиливается в 10 5 —10 6 раз с по­мощью фотоэлектрического умножителя (ФЭУ). Сочетание фосфора и ФЭУ и называют сцинтилляционным счетчиком (рис. 7).

Регистрация γ – квантов в сцинтилляционном счетчике про­исходит благодаря вторичным электронам и позитронам, обра­зующимся при поглощении γ — квантов фосфором. Поскольку фосфоры обладают хорошей оптической прозрачностью, обеспе­чивающей сбор света на фотокатод ФЭУ со значительного объема фосфора, для регистрации γ — квзнтов можно применять фосфоры большой толщины. Это обеспечивает высокую эффек­тивность регистрации γ — квантов сцинтилляционным счетчиком, на порядок и более превышающую эффективность газонаполнен­ных счетчиков (рис. 8).

Читайте так же:
Индукционные счетчики от производителя

В скважинной радиометрической аппаратуре для регистра­ции γ — квантов в основном используются фосфоры из неоргани­ческих монокристаллов, особенно Nal(Tl), CsI(Tl). Их преиму­ществом является высокая эффективность, обусловленная боль­шими величинами плотности и Z (табл. 3), а у Nal(Tl) — также высокое энергетическое разрешение. Недостаток Nal (T1) — высокая гигроскопичность, приводящая к помутнению кристаллов при попадании влаги. Поэтому его упаковывают в герметичных контейнерах.

Для регистрации тепловых нейтронов применяют смесь бор­ной кислоты с ZnS(Ag). При поглощении нейтрона бором образуются α-частицы, вызывающие сцинтилляцию фосфора. Поскольку такая смесь мало прозрачна, сцинтиллятор изготов­ляют в виде тонких слоев с большой поверхностью.

Рис. 8. Зависимость эффективности е кристалла Nal от энергии у-излучения.

Диаметр и высота сцинтиллятора, мм: 1 — 30X20, 2-40X40, Л-60X40, 4-80×80, 5 — 120X120, 6 — 200X200

ТАБЛИЦА 3. Характеристика некоторых фосфоров

Общим недостатком всех фосфоров является значительная зависимость интенсивности высвечивания от температуры.

Фотоэлектронные умножители состоят из фотокатода, умно­жающих электродов — динодов и анода (см. рис. 19). Потен­циал каждого последующего электрода на некоторую величину (

10 2 В) превышает потенциал предыдущего, что обеспечивает ускорение электронов между ними.

Фотоны, поступающие из фосфора на фотокатод, выбивают из последнего несколько десятков или сотен электронов. Послед­ние, фокусируясь и ускоряясь электрическим полем, бомбарди­руют первый динод. При торможении в диноде каждый уско­ренный электрон выбивает m = 5—10 вторичных электронов. Такой процесс, повторяясь на п динодах, обеспечивает умноже­ние числа электронов в ст п раз (с — коэффициент сбора вто­ричных электронов).

Из-за термоэлектронной эмиссии фотокатода и первых дино-дов на выходе даже полностью затемненного ФЭУ возникает некоторый темновой ток. Вследствие этого возникают неболь­шие шумовые импульсы, для отсечения которых в схему регистрации вводят дискриминаторы.

Особенности использования сцинтилляционных счетчиков для спектрометрии γ -излучения

В случае регистрации γ — квантов сцинтилляционным счетчи­ком амплитуда импульсов на его выходе пропорциональна энергии вторичного электрона (и позитрона), образовавшегося в процессе взаимодействия γ – кванта с сцинтиллятором. При фотоэффекте энергия фотоэлектрона равна энергии γ –кванта или отличается от нее на известную постоянную величину — энергию связи k-электрона. Электрону при комптоновском рас­сеянии и паре электрон—позитрон в эффекте образования пар передается лишь часть энергии γ –кванта. В первом случае в зависимости от угла рассеяния энергия электрона может меняться в широких пределах, а во втором — кинетическая энергия пары на 1,02 МэВ меньше, чем энергия γ -кванта. В ре­зультате спектр энергии вторичных электронов, образующихся в сцинтилляторе при поглощении монохроматических 7-квантов, имеет сложный вид (рис. 9, а—в).

Появление дополнительных линий Еу — 0,51 МэВ и Еу при эффекте образования пар обусловлено тем, что в ряде случаев один или даже оба γ — кванта с энергией 0,51 МэВ, образующиеся при аннигиляции позитрона, поглощаются в сцинтилляторе в ре­зультате фотоэффекта. Вспышки от этих фотоэлектронов и от первичной пары электрон—позитрон сливаются. Согласно с формуле максимальная энергия комптоновского электрона (при θ = π).

Рис. 9. Спектр вторичных электронов в сцинтилляторе при фотоэффекте (а), комптоновском рассеянии (б), эффекте об­разования пар (в) и аппаратурный спектр γ — излучения 24 Na (г)

Реальное амплитудное распределение импульсов на выходе ФЭУ еще более расплывчатое, чем спектр электронов на рис. 9, а—в из-за статистического характера процессов в фос­форе и ФЭУ. Оно не дискретное, а непрерывное.

Аппаратурный спектр 24 Na (Eγ,==1,38 и 2,76 МэВ) показан на рис. 9, г. Для линии 1,38 МэВ вклад эффекта образования пар ничтожен и соответствующие пики почти незаметны; наб­людаются лишь пик 1,38 МэВ, обусловленный фотоэффектом, и менее четкий комптоновский пик (1,17 МэВ).

Для линии 2,76 МэВ наблюдаются три пика с энергиями 1,74; 2,25 и 2,76 МэВ. Два первых пика обязаны эффекту обра­зования пар, последний (2,76 МэВ)—следующим процессам: фотоэффекту, эффекту образования пар, сопровождающемуся поглощением фосфором обоих квантов аннигиляции, комптон-эффекту, когда рассеянный квант также поглощается фосфором в результате фотоэффекта. В указанных процессах вся энергия кванта превращается в световую энергию, в связи с чем этот пик называют пиком полного поглощения.

Читайте так же:
Сайты платящие за счетчик

Отношение ΔEγ/Eγ полуширины пика ΔEγ, на половине его высоты к средней энергии Е называют амплитудным разреше­нием счетчика. Чем меньше амплитудное разрешение ΔEγ/Eγ, тем лучше спектрометр. Величина ΔEγ/Eγ растет с уменьшением энергии и для хороших сцинтилляционных спектрометров при Eγ = 1,33 МэВ ( 60 Со) составляет примерно 6 %.

Сцинтилляционные счетчики обладают гораздо большей эффективностью регистрации γ-квантов (30—50% и выше), чем газоразрядные, и дают возможность изучения спектрального состава излучения. К преимуществам сцинтилляционных счет­чиков относится также более низкий уровень их собственного и космического фона. Однако сцинтилляционные счетчики сложнее газоразрядных, характеризуются значительным влия­нием температуры, несравнимо более высокими требованиями к стабилизации источника питания, а также сильным измене­нием характеристик во времени.

Полупроводниковые счетчики

В твердых телах, как и в газах, энергия быстрых заряжен­ных частиц расходуется на ионизацию и возбуждение атомов, причем пробег частиц в них примерно в 10 3 раз меньше, чем в газе, а плотность ионизации соответственно выше. Поэтому имеется принципиальная возможность резкого уменьшения раз­меров ионизационных камер при сохранении или даже увеличении их эффективности за счет замены газа в камере твердым наполнением.

Основной проблемой при этом является выбор твердых тел с подходящей электропроводностью. Перспективным оказалось создание детекторов на основе полупроводниковых материалов. Чтобы использовать полупроводник в качестве детектора излу­чения, в нем создают некоторую область, называемую n-переходом, которая обладает достаточно большим удель­ным сопротивлением.

Пусть имеются две пластинки полупроводника, одна из которых с электронной проводимостью, другая — с дырочной, например соответственно n-германия и р-германия. Если пла­стинки привести в тесное соприкосновение, то в месте сопри­косновения начнется диффузия электронов из n-германия в р-германий. Они нейтрализуют часть дырок в тонком гранич­ном слое р-германия и заряжают его отрицательно. Аналогично тонкий граничный слой n-полупроводника заряжается положи­тельно, В результате создается np-переход, подобный заряжен­ному конденсатору, который препятствует дальнейшей диффу­зии носителей заряда через переход. Такой переход, как известно, обладает свойствами диода. Если присоединить n-полупроводник к катоду, а р-полупроводник к аноду, то через переход течет ток, а в случае обратной полярности толщина п-р-слоя растет и система не проводит тока. При подаче напря­жения в запорном направлении основное падение потенциала происходит именно в этой области, и слой ведет себя как кон­денсатор или ионизационная камера.

В процессе прохождения ионизирующей частицы через за­порный слой в нем происходит ионизация и образуются свобод­ные носители заряда. Заряды под действием поля дрейфуют к соответствующим электродам. Амплитуда импульса пропор­циональна числу носителей заряда, образованных частицей, а следовательно, энергии частицы (если весь ее пробег уклады­вается в пределах n-перехода). Поскольку наибольший (при­мерно 1 мм/МэВ) пробег среди заряженных частиц имеют электроны, то для спектрометрии электронов и γ-квантов необходимы детекторы с толщиной перехода не менее нескольких миллиметров. Увеличение толщины слоя для γ-квантов необхо­димо, кроме того, с целью повышения эффективности регист­рации.

По конструктивным особенностям и методу изготовления полупроводниковые детекторы подразделяются на поверхностно-барьерные, диффузные и р-in-детекторы. Рассмотрим лишь последние, используемые для регистрации γ-квантов.

Чтобы получить большую толщину чувствительного слоя, необходимую для регистрации γ-квантов, в один из торцов р-полупроводника внедряют атомы лития, обладающего высо­ким коэффициентом диффузии. Этим создают три слоя.

В слое, куда не проникли атомы лития, полупроводник со­храняет р-проводимость. Тонкий слой на другом конце, где концентрация донора (лития) больше концентрации акцепторов в р-полупроводнике, приобретает свойства n-полупроводника. В промежуточном слое концентрации доноров и акцепторов равны. Этот слой, не имеющий примесной проводимости и обла­дающий высоким удельным сопротивлением, называют i-слоем. Толщину i-слоя в отдельных случаях удается довести до 8 мм, что с избытком достаточно для получения хорошего энергети­ческого разрешения и неплохой эффективности регистрации γ-лучей. Эффективность такого счетчика на основе германия диаметром 18 мм и толщиной чувствительного слоя 8 мм состав­ляет 0,7 и 0,2 % для γ-квантов с энергией соответственно 0,663 и 1,333 МэВ. Созданы детекторы с чувствительным объемом до нескольких десятков кубических сантиметров, который сравним с объемом фосфора в сцинтилляционных счетчиках, и имеющих эффективность до 10 %.

Читайте так же:
Шкафчик для счетчика навесной

Полупроводниковые детекторы излучения обладают такими преимуществами, как экономичность питания, компактность, нечувствительность (в отличие от ФЭУ) к магнитному полю, а также высоким амплитудным разрешением (в 20—30 раз лучшим, чем у сцинтилляционных счетчиков).

Для повышения эффективности регистрации и доли фотопика в спектре γ -излучения i-слой должен иметь высокий атомный номер Z. Поэтому pin-детекторы для γ-излучения изготовляют обычно на базе германия (Z = 32). Однако их широкое при­менение ограничивается необходимостью охлаждения. При ком­натной температуре собственный («тепловой») ток детектора столь велик, что регистрация на его фоне импульсов от ядер­ных частиц невозможна. Поэтому детектор охлаждают жидким азотом (Т = —196°С). Более того, он должен и храниться между измерениями при температуре жидкого азота. Лишь детекторы из сверхчистого германия, требующие охлаждения в процессе работы, могут храниться и перевозиться при комнатной температуре.

В случае охлаждения жидким азотом детекторов в скважинных приборах возникает проблема удаления испарившегося азота. В закрытых системах, используемых в скважинах, кото­рые заполнены жидкостью, время работы достигает лишь 6—8 ч, тогда как для открытых систем (с выпуском газа в скважину), применяемых в незаполненных скважинах, оно составляет 20 ч. Исходя из этого в зарубежной литературе имеются рекомендации об использовании кабелей с трубоч­ками для подъема газа из скважинного прибора на поверхность.

Время работы несколько повышается при использовании твердого азота и особенно твердого пропана (лучше смеси про­пана с другими углеводородами). Преимуществами последнего являются меньшее критическое давление и возможность обой­тись без выпуска испарившего хладоагента наружу.

Имеются более теплостойкие детекторы на базе кремния, активированного литием, для охлаждения которых реально использование термоэлектрических холодильников. Созданы (пока малочисленные) полупроводниковые счетчики на базе теллурида кадмия (CdTe) и иодида ртути (Hgl), работающие при комнатной температуре.

Сцинтилляционный счетчик для чего используется

  • О компании
  • Как нас найти
  • Новости
  • Спектрометры — радиометры гамма — бета- и альфа излучения
  • Дозиметры и радиометры
  • Спектрометры излучения человека
  • Экран-защиты​
  • Оборудование для АЭС
  • Аппаратура для измерения радона
  • Системы радиационного контроля
  • Интеллектуальные блоки детектирования
  • Искатели Витковых Замыканий
  • Программное обеспечение
  • Комплектующие изделия и блоки
  • Устройства автоматизации измерений
  • Изделия по специальному заказу и расходные материалы
  • Стенды калибровочные
  • Физические лаборатории, учебные кабинеты
  • Методики выполнения измерений

Каталог продукции » Оборудование для АЭС » Жидкостный сцинтилляционный счетчик DPM 7001

Жидкостный сцинтилляционный счетчик DPM 7001

Портативный жидкостный сцинтилляционный счетчик с двумя фотоэлектронными умножителями

Описание

Портативный жидкостный сцинтилляционный счетчик DPM 7001 оснащен двумя фотоэлектронными умножителями, за счет чего обеспечивается высокая эффективность счета и низкий уровень фонового шума.

Прибор специально разработан для измерения трития и углерода-14.

DPM 7001 является инновационным среди малогабаритных жидкостных сцинтилляционных счетчиков, так как только данный прибор оснащен двумя фотоэлектронными умножителями.

Небольшие размеры и масса (16 кг)обеспечивают возможность транспортировкиприбора на место проведения мониторинга для оперативного выполнения измерений.

DPM 7001 предоставляет пользователю широкие возможности: выбор счетного окна, связь с ПК или термопринтером, вывод спектров и данных в формате Excel.

Проба смешивается с сцинтилляционной жидкостью и вводится в счетную камеру, оснащенную двумя фотоэлектронными умножителями (ФЭУ).

Два ФЭУ расположены друг напротив друга и работают на совпадение. Засчитаются только те распады, которые были детектированы двумя ФЭУ одновременно.

— 2 счетных канала (настраиваемое окно : от 0 до 999)

— выбор счетного времени, фонового шума и счетной эффективности

— автоматическое вычитание фонового шума

— автоматическая остановка, если измерительная камера не закрыта надлежащим образом

— стандартный разъем типа RS 232: связь с ПК или термопринтером

— высокая эффективность счета (H3 > 37%, C14 > 94%).

Читайте так же:
Обязательно ли ставить антимагнитные счетчики

— низкий уровень фонового шума ( Эффективность

Эффективность: 3H> 37%, 14C> 94% (сосуд 20 мл из полиэтилена высокой плотности)

Фоновый шум: Программное обеспечение для ПК

Программное обеспечение позволяет контролировать и управлять счетчиком с ПК посредством связи через RS 232.

Измерения:

Диспетчер методов позволяет загрузить ранее созданный протокол для определенного радиоизотопа

После того, как параметры измерения заданы или загружены из диспетчера методов, пользователь может присвоить наименование пробы и добавить комментарий.

Хранение:

ПО позволяет сохранять выполненные измерения и просматривать ранее сохраненные измерения. Данные могут быть экспортированы в формат Excel для последующей обработки данных.

Питание от сети переменного тока: 230 Вольт / 50 Гц или 110 Вольт / 60 Гц

Потребляемая мощность: 20 Ватт

Предохранитель: 1 А

Рабочая температура: от 10 о С до 40 о С, влажность до 70%

Дезактивируемое эпоксидное покрытие корпуса

ЖК дисплей (128 х 64 пикселей) с синей подсветкой

Стандартный разъем RS 232 для связи с ПК или термопринтером

Управление микропроцессором
Простое в использование меню с интуитивной навигацией

ПОдля ПК (опционально) для контроля / управленияс ПК

Держатель сосуда на выдвижной панели, оснащенной ручкой

Толщина свинцовой защиты 30 мм

Габариты (длина х ширина х высота): 470 х 160 х 430 мм

Комплект поставки счетчика DPM 7001

Счетчик DPM 7001

Программное обеспечение для управления с ПК (опционально)

Заказать оборудование

ГлавнаяКонтактыКаталог продукции © 2008 Все права защищены ООО «НТЦ «РАДЭК»

СЦИНТИЛЛЯЦИОННЫЙ СЧЕТЧИК-это прибор, содержащий кристалл, излучающий вспышки света при бомбардировке излучением. Каждая вспышка света, соответствую щая. — презентация

Презентация была опубликована 5 лет назад пользователемНадежда Красковская

Похожие презентации

Презентация на тему: » СЦИНТИЛЛЯЦИОННЫЙ СЧЕТЧИК-это прибор, содержащий кристалл, излучающий вспышки света при бомбардировке излучением. Каждая вспышка света, соответствую щая.» — Транскрипт:

2 СЦИНТИЛЛЯЦИОННЫЙ СЧЕТЧИК-это прибор, содержащий кристалл, излучающий вспышки света при бомбардировке излучением. Каждая вспышка света, соответствующая одной частице, преобразуется ФОТОУМНОЖИТЕЛЕМ в электрический импульс. Число импульсов, подсчет ываемое электронным прибором, показывает активность источника излучения. В качестве в сцетилляционных счётчиках используются: *жидкие органические *сцинтилляторы, *твердые пластмассовые сцинтилляторы, *органические кристаллы, *газовые сцинтилляторы.

3 Рассмотрим принцип работы сцинтилляционного счетчика. Попадая в сцинтиллятор, заряженная частица производит ионизацию и возбуждение его молекул. Через очень короткое время ( сек) эти молекулы переходят в стабильное состояние, испуская фотоны — возникает вспышка света). Некоторая часть фотонов попадает на фотокатод ФЭУ и выбивает из него фотоэлектроны, которые под действием приложенного к ФЭУ напряжения, фокусируются и направляются на первый электрод электронного умножителя. В результате вторичной электронной эмиссии число электронов лавинообразно увеличивается, и на выходе ФЭУ появляется импульс напряжения, который усиливается и регистрируется радиотехнической аппаратурой. Свойствами как сцинтиллятора и ФЭУ определяются амплитуда и длительность импульса на выходе.

4 Спектральный состав излучения. При прохождении заряженной частицы через сцинтиллятор в нем возникает некоторое число фотонов с той или иной энергией, часть которых будет поглощена в объеме самого сцинтиллятора, и вместо них будут испущены другие фотоны с несколько меньшей энергией. В результате процессов реабсорбции наружу будут выходить фотоны, спектр которых характерен для данного сцинтиллятора.

5 Световой выход. Световым выходом или конверсионной эффективностью сцинтиллятора c называется отношение энергии световой вспышки, выходящей наружу, к величине энергии Е заряженной частицы, потерянной в сцинтилляторе,где среднее число фотонов, выходящих наружу, средняя энергия фотонов. Каждый сцинтиллятор испускает не моноэнергетические кванты, а сплошной спектр, характерный для данного сцинтиллятора.

6 Длительность сцинтилляций. Необходимо, чтобы спектр фотонов, выходящих из сцинтиллятора, совпадал или хотя бы частично перекрывался со спектральной характеристикой ФЭУ. Степень перекрытия внешнего спектра сцинтилляции со спектральной характеристикой.

7 Сцинтилляционная эффективность. При сравнении сцинтилляторов, сочетаемых с данными ФЭУ, вводят понятие сцинтилляционной эффективности, которая учитывает число фотонов, испускаемых сцинтиллятором на единицу поглощенной энергии и чувствительность данного ФЭУ. На практике сцинтилляционную эффективность данного сцинтиллятора определяют путем сравнения со сцинтилляционной эффективностью сцинтиллятора, принятого за эталон.

голоса
Рейтинг статьи
Ссылка на основную публикацию
Adblock
detector