Sibprompost.ru

Стройка и ремонт
0 просмотров
Рейтинг статьи
1 звезда2 звезды3 звезды4 звезды5 звезд
Загрузка...

Главная > справочник > химическая энциклопедия: Радиометрия

главная > справочник > химическая энциклопедия:

Радиометрия

Радиометрия (от лат. radio — излучаю и греч. metreo-измеряю), регистрация с помощью радиометрич. приборов излучений, испускаемых ядрами радионуклидов. Основана на разл. эффектах взаимод. излучения с веществом (ионизация, люминесценция. излучение Черенкова-Вавилова, образование треков в прозрачных средах, тепловое действие излучения, воздействие на фотографич. материалы и др.).

Радиометрич. приборы состоят из детекторов, в которых происходит преобразование энергии излучения в электрическую или др. сигналы, и регистрирующих устройств. Детекторы м. б. ионизационными, сцинтилляционными, трековыми и др., в зависимости от того, на каком из эффектов основано их действие. По агрегатному состоянию рабочего тела различают газонаполненные, жидкостные, твердотельные детекторы; по типу регистрируемого излучения-детекторы α-частиц, β-частиц, γ-квантов, нейтронов.

Среди газонаполненных ионизац. детекторов в соответствии с характером процесса, обеспечивающего регистрацию излучения, различают ионизац. камеры, пропорциональные счетчики, счетчики Гейгера-Мюллера. В радиометрич. практике распространены счетчики Гейгера-Мюллера, поскольку в них под действием излучения возникают мощные электрич. импульсы, что снижает требования к регистрирующей аппаратуре. Простота конструкции и надежность способствовали их широкому распространению в 30-50-х гг. 20 в. В настоящее время они применяются гл. образом в дозиметрии. а в радиохим. исследованиях постепенно вытесняются сцинтилляционными и полупроводниковыми детекторами. Связано это с тем, что счетчики Гейгера Мюллера позволяют отмечать лишь факт попадания ионизирующей частицы в счетчик, тогда как большинство др. детекторов (газонаполненных, жидкостных и твердотельных) дает возможность, кроме того, определять распределение по энергии регистрируемых частиц или квантов.

Сцинтилляционные детекторы основаны на регистрации люминесценции, вызываемой действием излучения на люминофоры. в которых энергия излучения преобразуется в световые вспышки (сцинтилляции). Люминофоры, используемые для этих целей, обычно наз. сцинтилляторами. Используют твердотельные неорг. (Nal или Csl, активированный Т1) и орг. сцинтилляторы (антрацен, стильбен. сцинтилляц. пластмассы) и жидкие сцинтилляторы (р-ры 2,5-дифенилоксазола в толуоле. диоксане и др.). Широко развивается техника жидкостно-сцинтилляц. измерений, при которых препараты радиоактивных веществ вводятся (растворяются, эмульгируются и т.п.) непосредственно в жидкостно-сцинтилляц. смесь, что обеспечивает простоту приготовления препаратов, выгодные геом. условия измерений, исключает потери, связанные с ослаблением излучения. Аппаратура, предназначенная для жидкостно-сцинтилляц. измерений, позволяет также регистрировать излучение Черенкова-Вавилова, возбуждаемое в прозрачных средах высокоэнергетич. β-частицами (пороговая энергия для возбуждения этого излучения в воде составляет 0,267 МэВ).

Полупроводниковые детекторы основаны на том, что регистрируемая частица, проникая в кристалл. генерирует в нем дополнит. (неравновесные) электронно-дырочные пары. Носители заряда (электроны и дырки) под действием приложенного электрич. поля «рассасываются», перемещаясь к электродам прибора. В результате во внеш. цепи детектора возникает электрич. импульс, который далее усиливается и регистрируется.

Важная характеристика детектора — его эффективность, т.е. вероятность регистрации частиц или квантов, попадающих в чувствит. объем детектора. При регистрации g-квантов она может составлять от долей процента (для счетчиков Гейгера — Мюллера или полупроводниковых детекторов сравнительно небольшого объема) до

100% для сцинтилляц. детекторов с неорг. сцинтилляторами достаточно больших размеров. Для α-частиц и высокоэнергетич. β-частиц эффективность большинства современных детекторов близка к 100%. Эффективность жидкостно-сцинтилляц. детекторов при регистрации β-частиц трития с макс. энергией всего 18 кэВ достигает 56-60%.

Излучение радиоактивного препарата регистрируется в виде числа импульсов N, зафиксированных детектором за время t . Скорость счета импульсов в единицу времени J = N/t и радиоактивность а препарата связаны соотношением: J = f а , где f-коэф., учитывающий эффективность регистрации, а также особенности схемы распада исследуемого радионуклида, поправки на геом. условия измерения, ослабление излучения в стенках детектора и самоослабление в слое препарата и т. п. Для решения мн. радиохим. задач достаточно проведения сравнит. измерений, когда не нужно определять радиоактивность препарата, а можно лишь сравнить активность препарата с активностью эталона или стандарта, определенной в идентичных условиях (при постоянном ф).

Выбор детектора для регистрации радиоактивных излучений производят на основе критерия качества (КК) (коэф. качества, критерия надежности). Значение КК обратно пропорционально времени t , необходимому для получения результата с заданной погрешностью: КК = 1/ t

e 2 /Ф, где e — эффективность регистрации излучения, а Ф-фон прибора. Т. к. в большинстве современных приборов эффективность регистрации корпускулярного излучения (α- и β-частиц) близка к теоретически достижимому пределу, повышение КК определяется возможностью подавления фона детектора, который обусловлен регистрацией космич. излучения, внеш. излучения от радионуклидов. содержащихся в окружающей среде (воздух, строит. материалы, грунт), и радиоактивных загрязнений в конструкц. материалах, из которых изготовлен детектор; фон связан также с некоторыми процессами в самом детекторе («ложные» импульсы в счетчиках Гейгера-Мюллера, шумы фотоэлектронных умножителей в сцинтилляц. детекторах и т. п.). Для снижения фона детектор помещают в «пассивную» защиту из тяжелых материалов (свинец, чугун и т. п.), экранирующую детектор от внеш. γ-излучения и ослабляющую мягкую компоненту космич. излучения. Для подавления главной на уровне моря составляющей космич. излучения — мюонной — применяется т. наз. активная защита-дополнит. детектор, окружающий основной и включенный с ним в спец. схему антисовпадений. При этом исключается регистрация импульсов осн. детектора, совпадающих по времени с импульсами, регистрируемыми детектором активной защиты (такие совпадающие импульсы как раз и обусловлены в осн. прохождением мюонов одновременно через оба детектора).

При регистрации γ-квантов часто приходится выбирать между эффективностью регистрации и разрешающей способностью детектора по энергии. Так, эффективность регистрации сцинтилляц. детекторами больших размеров с неорг. сцинтилляторами может приближаться к 100%, но разрешающая способность их сравнительно низка (7-10%). В то же время современные полупроводниковые детекторы на основе Ge обладают гораздо лучшей разрешающей способностью, но эффективность их составляет обычно доли процента. Ведутся интенсивные поиски полупроводниковых материалов для более эффективной регистрации у-излучения.

Измерение излучений, обладающих сравнительно малыми пробегами, с помощью внеш. детекторов (расположенных вне исследуемого препарата) предъявляет жесткие требования к детектору, который должен обеспечивать миним. потери, связанные с геом. условиями измерения и с ослаблением излучения на пути между препаратом и детектором. Важно также, чтобы при приготовлении препаратов обеспечивалось снижение потерь, связанных с самоослаблением излучения в слое самого препарата, равномерность нанесения препарата на подложку и т.п.

Современные радиометрич. приборы позволяют автоматически выполнять измерения сотен радиоактивных препаратов по заданной программе с обработкой результатов измерений с помощью ЭВМ.

Лит.. Сидоренко В. В., Кузнецов Ю. А., Оводенко А. А., Детекторы ионизирующих излучений. Справочник, Л., 1984; Ляпидевский В. К., Методы детектирования излучений, М., 1987. © Ю.А. Сапожников.

С помощью счетчика гейгера мюллера можно регистрировать кванты

Лабораторная работа № 411.

ИЗУЧЕНИЕ РАБОТЫ СЧЕТЧИКА ГЕЙГЕРА-МЮЛЛЕРА

Цель работы: 1) изучение работы счетчика Гейгера-Мюллера;

2) снятие счетной характеристики счетчика.

Приборы и принадлежности: источник питания, вольтметр, блок газовых счетчиков БГС-3, счетчик Гейгера-Мюллера, пересчетный прибор ПСО-2-4.

1. ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ВВЕДЕНИЕ

Для измерения интенсивности ионизирующего излучения широко применяются ионизационные камеры и газовые счетчики.

Первый газовый счетчик был сконструирован в 1908 г . в Кавендишской лаборатории под руководством Резерфорда. Газоразрядный детектор быстро завоевал популярность, в течение ряда лет он усовершенствовался: менялась конфигурация электродов, искались наиболее приемлемые режимы работы, газы для заполнения счетчиков и т.д.


На рис.1 изображен в двух проекциях (с боку и с торца) газовый счетчик.

Счетчик состоит из полого металлического цилиндра, по оси которого натянута укрепленная на изоляторах нить. Цилиндр заполняется разреженным газом, например, аргоном. Между нитью, которая служит положительным электродом (анодом), и стенками трубки (катодом) батарея элементов ( U ) создает разность потенциалов. Электрическое поле внутри счетчика неоднородное, напряженность поля изменяется в соответствии с уравнением:

(1)

где U – напряжение, приложенное к электродам; r 1 – радиус центральной проволоки (анода); r 2 – внутренний радиус цилиндра; r – расстояние от анода. Уравнение (1) показывает, что напряженность электрического поля наиболее велика вблизи анода, т.е. на расстоянии r » r 1. С увеличением расстояния ( r > r 1) поле убывает.

Существует несколько видов счетчиков, применяемых для регистрации a , b и g — излучений.

a — излучение представляет собой поток ядер гелия; заряд a — частицы равен +2 е, а масса совпадает с массой изотопа гелия a — частицы отклоняются электрическим и магнитным полями, обладают высокой ионизирующей способностью, но малой проникающей способностью (например, поглощаются слоем алюминия толщиной примерно 0,05 мм). Поэтому для регистрации a — частиц торец счетчика закрывают тончайшей фольгой, пропускающей a — частицы.

b — излучение представляет собой поток быстрых электронов, которые тоже отклоняются электрическим и магнитным полями. Ионизирующая способность b — частиц значительно меньше (примерно на два порядка), а проникающая способность гораздо больше (поглощаются слоем алюминия примерно 2 мм ), чем у a — частиц. Счетчик b — частиц представляет собой металлическую тонкостенную трубку, вдоль которой протянута металлическая нить. Давление в трубке пониженное – для увеличения длины свободного пробега b — частиц и облегчения ударной ионизации.

g — излучение представляет собой коротковолновое электромагнитное излучение с чрезвычайно малой длиной волны l — 10 м и вследствие этого – ярко выраженными корпускулярными свойствами, т.е. является потоком частиц — g — квантов (фотонов). g — излучение не отклоняется электрическим и магнитным полями, обладает относительно слабой ионизирующей способностью и очень большой проникающей способностью (например, проходит через слой свинца толщиной 5 см) Для регистрации g — лучей стенки трубки счетчика делают стеклянными и покрывают изнутри металлом. Проходящие через счетчик фотоны выбивают из металла быстрые электроны, которые ионизируют газ внутри счетчика. Чем толще слой металла, тем больше быстрых электронов возникает в трубке. Однако при чрезмерной толщине выбитые электроны поглотятся в самой стенке трубки, и не будут попадать внутрь счетчика.

Допустим, что в пространство между электродами влетает быстрая заряженная частица, которая создает N o вторичных ионов (электронов и положительно заряженных ионов). Возникшие ионы увлекаются полем к электродам, вследствие чего через сопротивление R проходит некоторый заряд q , который называется импульсом тока.

Счетчик включается в специальную схему так, чтобы возникший в нем ток быстро обрывался. После гашения разряда происходит рекомбинация ионов и счетчик вновь готов к действию. Прошедший импульс тока после соответствующего усиления регистрируется специальной пересчетной схемой или электромеханическим счетчиком.

Ионизация в счетчиках и их режим работы зависят от приложенного напряжения. На рис.2 приведена зависимость импульса тока от напряжения между электродами для двух различных количеств первичных ионов N o . На графике можно выделить шесть областей.

В области I газ, находящийся между электродами, подвергается непрерывному постоянному по интенсивности воздействию какого-либо ионизатора. Действие ионизатора приводит к тому, что от некоторых молекул отщепляются один или несколько электронов, в результате чего эти молекулы превращаются в положительно заряженные ионы. При небольших напряжениях не все образовавшиеся ионы достигают электродов, часть их рекомбинирует, т.е. соединяясь с электронами, вновь образуются нейтральные молекулы.

С увеличением напряжения все бóльшая часть ионов и электронов успевает долететь до электродов. Когда все ионы и электроны достигают электродов, дальнейшее увеличение напряжения не приводит к возрастанию тока. Область II – область тока насыщения ( см. рис.2, где Ui – порог этой области). Прибор, работающий при напряжениях, соответствующих области II , называется ионизационной камерой.

Начиная со значения Up , напряженность поля оказывается достаточной для того, чтобы электроны могли ионизировать молекулы ударом. Поэтому количество электронов и положительных ионов лавинообразно растет. В результате на каждый из электродов попадает N = A × N ионов. Величина называется коэффициентом газового усиления. В области III этот коэффициент не зависит от количества первичных ионов (но зависит от напряжения). Поэтому, если поддерживать напряжение постоянным, то импульс тока будет пропорционален первичному количеству ионов. Область III называется областью пропорциональности, а напряжение Up – порогом пропорциональной области. Коэффициент газового усиления изменяется в этой области от 1 в начале до 10 3 –10 4 в конце. Прибор, работающий в таком режиме, называется пропорциональным счетчиком. В пропорциональных счетчиках величина импульса тока зависит не только от количества частиц, вызвавших ионизацию, но и от их природы и энергии. Поэтому по величине импульсов можно различать частицы разной природы, а для одной природы провести сортировку по энергиям.

В области IV , называемой областью частичной пропорциональности, коэффициент газового усиления А все сильнее зависит от N , в связи с чем различие в импульсах тока, порожденных различным количеством первичных ионов, все больше сглаживается.

При напряжениях, соответствующих области V (ее называют областью Гейгера, а напряжение Ug – порогом этой области), процесс приобретает характер самостоятельного разряда. Первичные ионы лишь создают толчок для его возникновения. Импульс тока в этой области совершенно не зависит от количества первичных ионов, их природы и энергии. Коэффициент газового усиления в этой области достигает величины 10 8 . Счетчик, использующий режим работы, соответствующий области V , называется счетчиком Гейгера-Мюллера.

Для получения импульсов тока от отдельных частиц, т.е. раздельной их регистрации, необходимо возникающий разряд быстро прервать. Это достигается либо с помощью внешнего сопротивления R ( см. рис.1) в несамогасящихся счетчиках, либо за счет процессов, возникающих в самом счетчике (самогасящиеся счетчики).

Гашение самостоятельного разряда в счетчике с помощью внешнего сопротивления вызывается перераспределением напряжения источника питания между межэлектродным промежутком счетчика и сопротивлением. При возникновении разряда сопротивление счетчика и напряжение на нем резко падают и, протекающий по сопротивлению разрядный ток увеличивает на нем падение напряжения. Из-за снижения напряжения на межэлектродном промежутке его величина становится недостаточной для поддержания разряда.

В самогасящихся счетчиках прекращение разряда вызывается физическим процессом в газе. Подвижность электронов (примерно в 1000 раз) превышает подвижность положительных ионов. Поэтому за то время, за которое электроны достигают нити, ионы почти не сдвигаются со своих мест. В результате они образуют положительный пространственный заряд, ослабляющий поле вблизи нити, и разряд прекращается. Для увеличения эффективности гашения к газу, заполняющему счетчик, примешивают пары многоатомных спиртов. Такие счетчики регистрируют импульсы от частиц, следующих друг за другом с интервалом 10 — 4 с.

В области VI напряжение столь велико, что разряд, возникнув, не прекращается. Поэтому ее называют областью непрерывного газового разряда.

2. ОПИСАНИЕ РАБОЧЕЙ УСТАНОВКИ И
МЕТОДА ИЗМЕРЕНИЙ

Для определения области Гейгера необходимо снять счетную характеристику счетчика. Счетной характеристикой называют зависимость числа импульсов, регистрируемых счетчиком в единицу времени, от приложенного к нему напряжения при постоянной интенсивности радиоактивного излучения.


На рис.3 изображена счетная характеристика счетчика Гейгера-Мюллера.

Для подсчета числа импульсов применяют специальные электронные схемы. В отсутствии газового усиления такие схемы не регистрируют слабых импульсов, возникающих в объеме ионизационной камеры. Это означает, что кривая имеет определенный порог Up , ниже которого импульсы не регистрируются. По мере повышения напряжения газовое усиление становится значительным и схема будет регистрировать частицы, вызывающие сильную ионизацию, а частицы меньшей энергии регистрироваться не будут (это область пропорциональности счета ab ). По мере возрастания газового усиления регистрируется все большее количество частиц с малой энергией, пока не будет достигнута точка с, Ug – порог области Гейгера-Мюллера с d , в которой практически каждая частица, попадающая в трубку, регистрируется. Область Гейгера-Мюллера cd называется счетной областью или плато. В пределах этой области количество регистрируемых частиц не зависит от приложенного напряжения, поэтому плато счетчика является рабочим. Обычно рабочее напряжение выбирают в середине плато. При напряжении выше, чем в точке d , счетчик становится непригодным для измерений.

Установка для снятия счетной характеристики счетчика ( см. рис.4) состоит из источника питания 1, вольтметра 2, блока газовых счетчиков 3 (БГС-3), счетчика Гейгера-Мюллера 4, пересчетного устройства 5 (ПСО-2-4). В качестве источника ионизирующего излучения постоянной интенсивности используется естественный фон, определяемый космическими лучами.

3. ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТЫ И ОБРАБОТКА
РЕЗУЛЬТАТОВ ИЗМЕРЕНИЙ

1. При помощи гибких проводов соединить УИП-1 вольтметром и БГС-3, а ПСО-2-4 соединить с БГС-3 при помощи гибкого кабеля.

2. Включить прибор ПСО-2-4 в сеть: нажать клавишу «сеть», при этом загорается сигнальная лампа.

3. Нажать клавиши « N », «100», все остальные находятся в отжатом состоянии.

4. Нажать клавиши «проверка», «стоп», затем «сброс», «пуск», если на табло высвечивается «10000», то прибор готов к работе. Отжать клавишу «проверка».

5. Изменяя напряжение от 280 В до 600 В через каждые 40-50 В, снять зависимость скорости счета импульсов N от напряжения U , приложенного к счетчику Гейгера-Мюллера. Для этого установить напряжение на счетчике по вольтметру, нажать клавишу «пуск» на ПСО-2-4, снять отсчет N после того, как погаснет лампочка индикации «счет». Результат измерения соответствует количеству импульсов за 100 с. Сделать пересчет количества импульсов за 1 с для каждого измерения.

6. Закончив замеры, нажать клавишу «стоп», «сброс» и отключить прибор нажатием клавиши «сеть». Результаты измерений занести в таблицу.

С помощью счетчика гейгера мюллера можно регистрировать кванты

В.В. Федоренко 1 , И.О. Васильев 2 Д.А. Солодкий 1

1 «СофтЭксперт», 2 Госкорпорация «Росатом»

Счетчик Гейгера-Мюллера является одним из первых устройств, используемых для регистрации ядерных частиц. Со временем менялась технология их изготовления, материалы, но схема включения устройств оставалась неизменной. Высокая чувствительность, большой по амплитуде импульс, хорошая стабильность, простота использования и доступность позволяют счетчикам занимать лидирующее положение. Однако некоторые проблемные вопросы, такие как «мертвое время», эффективность регистрации, ток насыщения, перекрытие импульсов, ограниченный срок службы, выраженный в общем количестве регистрируемых разрядов (порядка 10 10 — 10 12 ), огранивают их применение. На сегодняшний день 90% пользователей используют стандартную схему включения счетчиков и подсчитывают среднюю скорость счета, что резко снижает диапазон измерений мощности дозы.

В 1959 году теоретически обосновано и показано в работе [1], что точность измерений не зависит от метода подсчета. И лишь в конце 80-х годов был предложен расчет интенсивности поля при помощи измерения времени до прихода первого импульса после подачи напряжения смещения на счетчик Гейгера (Time-to-count [2]). Затем появляется евразийский патент [3], предлагающий управлять питанием счетчиков с помощью процессора с целью уменьшения электропотребления. В работе [4] подробно описаны основы метода определения интенсивности излучения по результатам распределения длительности интервалов до первого события при использовании счетчика Гейгера. На рисунке 1 представлен фрагмент диаграммы распределения времен в диапазоне мощностей дозы от 25 до1 Зв/час для с чётчика СБМ21.

Рис.1

На рисунке 2 представлена диаграмма изменение мощность дозы в месте расположения счетчика.

Таким образом при увеличении загрузки максимальные времена начинают приближаться к минимальным. Хотелось отметить что при этом снижается и дисперсия. При загрузках более 15 Зв/час важную роль играет точность измерения минимальных времен. При недостаточной точности измерения передаточная характеристика начнет терять линейность. и входить в насыщение. Вторым важным фактором передаточной характеристики является «мертвое время» измерительной системы.

На рис3 на примере показано как коррекция данного времени влияет на результаты измерений. Аттестованные точки 1 Зв-5 Зв-10 Зв-15 Зв

В левой части время завышено- что приводит к занижению значения мощности дозы.

В правой части (после 715 измерения) время занижено что приводит к завышению результатов измерений.

Точность измерений в данном случае будет определяться 3 основными параметрами:

  1. точностью измерения минимального времени;
  2. стабильностью электронной измерительной системы в части «мертвого времени» измерительного тракта
  3. объемом статистической выборки.

На рис 1 серым и желтым цветом выделены значения, полученные посредством усреднения за 1 сек и при статистической более 800 событий, что эквивалентно времени около 7 секунд.

Задачей, решаемой предлагаемым семейством гибридных микросхем (устройств), является продление времени работы и расширение диапазона дозиметрических приборов на газоразрядных счетчиках Гейгера. Поставленные цели достигаются следующим образом:

  • Электронная схема, регистрирующая импульсы газоразрядного счетчика, имеет чувствительный вход, что обеспечивает ее срабатывание практически сразу же после появления нарастающего тока разряда внутри счетчика. Сформированный регистрирующей схемой импульс, имеющий в свою очередь крутой передний фронт, поступает на пересчетную схему и на устройство, разрывающее цепь питания счетчика от высоковольтного источника напряжения. На счетчике не развивается «лавина». Газовый разряд прекращается на начальной стадии развития. Последующее включение счетчика осуществляется через фиксированный интервал времени. Таким образом, расход электроэнергии при регистрации ионизирующей частицы сводится к минимуму и не зависит от мощности дозы. К примеру, возможный верхний диапазон счетчика СБМ-21 может составить более 60 Зв/час, и будет определяться быстродействием элементной базы.

В настоящее время серийно выпускаются два устройства.

Драйвер счетчиков Гейгера-Мюллера МПНП-1 (Модуль питания и обработки сигналов счетчика Гейгера-Мюллера) . В базовом исполнении рабочее напряжение составляет 400-420 В. Верхний диапазон измерений при тактовой частоте 80 МГц для счетчика СБМ 21 составит до 100 Зв/час. Изделие работает с любыми типами счетчиков Гейгера-Мюллера. Питание от 3 В при токе потребления не более 15 мкА. Потребление устройства не зависит от загрузки. Работает в полях до 50 Зв/ч. В канал передачи данных микросборки ежесекундно передают число, пропорциональное мощности дозы полученное за секунду(при недостаточной статистике) в дальнейшем передает среднее значение полученное по более 800 событий. Для сокращения времени освоения устройств разработаны и подготовлены к производству отладочные платы и пользовательское ПО, позволяющее сразу после подключения к USB-порту приступить к работе с устройством.

  • Для производителей аппаратуры, желающих разрабатывать свои алгоритмы, создан узел управления счетчиком МПН-07, который работает следующим образом
    -после подачи питания +3 В на выводе 9 сформируется постоянное напряжение 400 В. На подключенный газоразрядный счетчик (к выводам 8 анод, к выводу 4 катод) напряжение не подается. После изменения на 6-ом выводе высокого уровня на низкий, счетчик подаёт рабочее напряжение, через 18 нс устройство готово к счету.
  • При возвращении на выводе 6 высокого уровня схема переходит в режим ожидания импульса. При попадании частицы в счетчик в момент формирования лавины (снижение напряжения на выводе 8 до уровня 270 В) происходит автоматическое снятие напряжения со счетчика, и схема переходит в режим ожидания. При получении управляющего импульса цикл повторяется. Счет импульсов – прямоугольный импульс «отрицательной» полярности длительностью 0,8-1 мкс и амплитудой 3В (VVD).

    Управление счетом прямоугольный импульс «отрицательной» полярности длительностью не более 1 мкс и амплитудой 3В (VVD).

    Максимальная рабочая частота составляет 14000 Гц.

    Использование предложенных алгоритмов и серийно выпускаемых изделий для работы со счетчиками Гейгера-Мюллера позволяют создавать уникальные приборы с большим динамическим диапазоном. Кроме того, работоспособность изделия при больших загрузках контролируется всегда (ежесекундно), что позволит создать новую серию приборов, предназначенных для контроля и работы в аварийных ситуациях.

    1. В.И Гольданский, А.В. Куценко, М.И. Подгорецкий Статистика отсчетов при регистрации ядерных частиц. –М.:Государственное издательство физико-математической литературы, 1959.

    2. United State Patent, patent number 4,605,859.

    3. Евразийский патент 007991 G01T 1/02, G01T 1/18.

    4. Солодкий Д.А., Федоренко В.В. Дозиметр: определение интенсивности излучения по результатам распределения длительности интервалов до первого события при использовании счетчика Гейгера. Опыт практической реализации. 2018г. Саранск, 1 Я научно-практическая конференция «Вопросы производства и эксплуатации газоразрядных счетчиков». -Тезисы докладов.

    Скачать презентация газоразрядный счетчик гейгера. Газоразрядный счетчик гейгера. Счётчик Гейгера применяется в основном для регистрации фотонов и y- квантов

    Время на чтение: 8 минут

    Газоразрядный счетчик Гейгера

    R К усилителю Стеклянная трубка Анод Катод В газоразрядном счетчике имеются катод в виде цилиндра и анод в виде тонкой проволоки по оси цилиндра. Пространство между катодом и анодом заполняется специальной смесью газов. Между катодом и анодом прикладывается напряжение.

    Черенковский счетчик Схема черенковского счётчика: слева – конус черенковского излучения, справа – устройство счётчика. 1 — частица, 2 — траектория частицы, 3 — фронт волны, 4 — радиатор, 5 — ФЭУ (показано развитие лавины вторичных электронов, вызванное фотоэлектроном), 6 — фотокатод.

    Камера Вильсона Камера Вильсона. Емкость со стеклянной крышкой и поршнем в нижней части заполнена насыщенными парами воды, спирта или эфира. Когда поршень опускается, то за счет адиабатического расширения пары охлаждаются и становятся пересыщенными. Заряженная частица, проходя сквозь камеру, оставляет на своем пути цепочку ионов. Пар конденсируется на ионах, делая видимым след частицы

    Первый детектор заряженных частиц – камера Вильсона — был создан 19 апреля 1911 года. Камера представляла собой стеклянный цилиндр диаметром 16,5 см и высотой 3,5 см. Сверху цилиндр закрывался приклеенным зеркальным стеклом, через которое фотографировали следы частиц. Внутри находился второй цилиндр, в нем – деревянное кольцо, опущенное в воду. Испаряясь с поверхности кольца, она насыщала камеру водяными парами. Вакуумный насос создавал разрежение в шаровидной емкости, соединенной с камерой трубкой с вентилем. При открывании вентиля в камере создавалось разрежение, водяные пары становились пересыщенными, и на следах заряженных частиц происходила их конденсация в виде полосок тумана (именно поэтому в зарубежной литературе прибор называется the cloud chamber – «туманная камера»)

    Пузырьковая камера. Емкость заполнена хорошо очищенной жидкостью. Центры образования пара в жидкости отсутствуют, поэтому ее можно перегреть выше точки кипения. Но проходящая частица оставляет за собой ионизованный след, вдоль которого жидкость вскипает, отмечая траекторию цепочкой пузырьков. В современных камерах используются жидкие газы – пропан, гелий, водород, ксенон, неон и др. На снимке: пузырьковая камера, сконструированная в ФИАНе. 1955–1956 годы. Пузырьковая камера

    Фотография столкновения ионов серы и золота в стримерной (разновидность искровой) камере. Треки рожденных при столкновении заряженных частиц в ней выглядят как цепочки отдельных несливающихся разрядов — стримеров.

    Трек частицы в узкозазорной искровой камере Следы частиц в стримерной искровой камере

    Метод толстослойных фотоэмульсий Заряжённые частицы создают скрытые изображения следа движения. По длине и толщине трека можно оценить энергию и массу частицы. Фотоэмульсия имеет большую плотность, поэтому треки получаются короткими.

    Мы ознакомились с описанием устройств, применяемых наиболее широко при исследовании элементарных частиц и в ядерной физике.

    Камеру Вильсона можно назвать “окном” в микромир. Она представляет собой герметически закрытый сосуд, заполненный парами воды или спиртами близкими к насыщению.

    Камера Вильсона сыграла огромную роль в изучении строения вещества. На протяжении нескольких десятилетий она оставалась практически единственным инструментом для визуального исследования ядерных излучений. В 1927 году Вильсон получил за свое изобретение Нобелевскую премию по физике.

    Счетчик Гейгера

    Cчётчик Гейгера (или счётчик Гейгера-Мюллера) — газонаполненный счётчик заряженных элементарных частиц, электрический сигнал с которого усилен за счёт вторичной ионизации газового объёма счётчика и не зависит от энергии, оставленной частицей в этом объёме. Изобретён в 1908 г. Х. Гейгером и Э. Резерфордом, позднее усовершенствован Гейгером и В. Мюллером.

    Применение счётчика

    Счётчик Гейгера применяется в основном для регистрации фотонов и y- квантов.

    Счётчик регистрирует почти все падающие в него электроны.

    Регистрация сложных частиц затруднена.

    Пузырьковая камера

    Пузырьковая камера была изобретена Доналдом Глазером (США) в 1952 году. За своё открытие Глазер получил Нобелевскую премию в 1960 году. Луис Уолтер Альварес усовершенствовал пузырьковую камеру Глазера, использовав в качестве перегретой жидкости водород. А также для анализа сотен тысяч фотографий, получаемых при исследованиях с помощью пузырьковой камеры, Альварес впервые применил компьютерную программу, позволявшую анализировать данные с очень большой скоростью.

    В пузырьковой камере используется свойство чистой перегретой жидкости вскипать (образовывать пузырьки пара) вдоль пути пролёта заряженной частицы. Перегретая жидкость – это жидкость, нагретая до температуры большей температуры кипения для данных условий.

    Перегретое состояние достигается быстрым (5-20 мс) уменьшением внешнего давления. На несколько миллисекунд камера становится чувствительной и способна зарегистрировать заряженную частицу. После фотографирования треков давление поднимается до прежней величины, пузырьки “схлопываются” и камера вновь готова к работе

    Выполнил: Андреенко Андрей

    Счётчик Гейгера-Мюллера- изобретён в 1908 г. Г . Гейгером , позднее усовершенствован и В. Мюллером , который реализовал несколько разновидностей прибора.. Он содержит камеру, наполненную газом, поэтому этот прибор ещё называют газонаполненным детекторам.

    Принцип работы счетчика Счетчик представляет собой газоразрядный объем с сильно неоднородным

    электрическим полем. Чаще всего применяются счетчики с коаксиально расположенными цилиндрическими электродами:

    внешний цилиндр — катод и нить диаметром 0,1 мм, натянутая на его оси — анод. Внутренний, или собирающий, электрод (анод) укреплен на изоляторах. Этот электрод обычно изготавливают из вольфрама, позволяющего получить прочную и однородную проволоку малого диаметра. Другой электрод (катод) составляет обычно часть оболочки счетчика. Если стенки трубки стеклянные, ее внутреннюю поверхность покрывают проводящим слоем (медь, вольфрам, нихром и т. д.). Электроды располагаются в герметически замкнутом резерву- аре, наполненном каким-либо газом (гелий, аргон и др.) до давления от нескольких сантиметров до десятков сантиметров ртутного столба. Для того, чтобы перенос отрицательных зарядов в счетчике осуществлялся свободными электронами, газы, используемые для наполнения счетчиков, должны обладать достаточно малым коэффициентом прилипания электронов (как правило, это благородные газы). Для регистрации частиц, обладающих малым пробегом (α- частицы, электроны), в резервуаре счетчика делается окно, через которое частицы попадают в рабочий объем.

    а — торцевой, б — цилиндрический, в — игольчатый, г — счетчик с рубашкой, д — плоскопараллельный

    Счётчики Гейгера разделяются на несамогасящиеся и самогасящиеся

    Внешняя схема гашения разряда.

    В газонаполненных счетчиках положительные ионы проходят весь путь до катода и нейтрализуются вблизи него, вырывая электроны из металла. Эти дополнительные электроны могут привести к возникновению следующего разряда, если не принять мер для его предупреждения и гашения. К гашению разряда в счетчике, приводит включение в цепь анода счетчика сопротивления. При наличии такого сопротивления разряд в счетчике прекращается, когда напряжение между анодом и катодом снижается из-за собирания электронов на аноде до величин, меньших тех, которые необходимы для поддержания разряда. Существенным недостатком такой схемы является низкая временная разрешающая способность, порядка 10−3 с и более.

    Самогасящиеся счетчики.

    В настоящее время несамогасящиеся счетчики применяются редко, так как разработаны хорошие самогасящиеся счетчики. Очевидно, чтобы прекратить раз- ряд в счетчике, необходимо устранить причины, которые поддерживают разряд после прохождения ионизирующей частицы через объем счетчика. Таких причин две. Одна из них — ультрафиолетовое излучение, возникающее в процессе разряда. Фотоны этого излучения играют двойную роль в процессе разряда. Их положительная роль в самогасящемся счетчике

    Распространение разряда вдоль нити счетчика, отрицательная роль — вырывание фотоэлектронов из катода, приводящее к поддержанию разряда. Другой причиной возникновения вторичных электронов с катода является нейтрализация на катоде положительных ионов. В нормально работающем счетчике разряд должен обрываться на первой лавине. Наиболее распространенный способ быстрого гашения разряда состоит в добавлении к основному газу, наполняющему счетчик, другого газа, способного гасить разряд. Счетчик с таким наполнением называется самогасящимся.

    Счетчик Гейгера

    Принцип работы

    Применение счётчика

    Газоразрядный счетчик Гейгера. Основа счетчика Гейгера — трубка, заполненная газом и снабженная двумя электродами, на которые подается высокое напряжение. Действие счетчика основано на ударной ионизации. Когда элементарная частица пролетает сквозь счетчик, она ионизирует газ, и ток через счетчик очень резко возрастает. Образующийся при этом на нагрузке импульс напряжения подается к регистрирующему устройству.

    Слайд 5 из презентации «Методы исследования частиц» . Размер архива с презентацией 956 КБ.

    Физика 9 класс

    «Звук и его характеристики» — Резец. Чистый тон. Высота тона. Обертоны. Громкость звука. Молния. Значение звука. Звук и его характеристики. Что такое звук. Источники звука. Кирпич. Низкий баритон. Ультразвук. Интересные задачи. Единица измерения. Скорость звуковых волн. Распространение звука. Гром грянул. Скорость. Полет бабочки. Инфразвук. Сложный звук.

    «Безопасность атомной энергетики» — Схема кипящего ядерного реактора. Схема работы кипящего ядерного реактора. Ядерный реактор. АЭС имеют больше возможностей в производстве энергии. Атомные электростанции на карте России. Из истории атомной энергетики. Термоядерный синтез. Безопасность. Польза и вред атомной энергетики. Вред атомной энергетики. Атомные ледоколы. Атомные электростанции. Атомная энергетика. Реакция распада ядер урана.

    «Применение ядерной энергетики» — Мощное излучение. Облучение семян. Способ контроля износа деталей. Биологическое действие радиоактивных излучений. Ядерные реакторы. Защита организмов от излучения. Применение ядерной энергии. Ядерное оружие. Радиоактивные изотопы. Развитие ядерной энергетики. Эквивалентная доза. Рентген. Получение радиоактивных изотопов. Потенциальная угроза. Возраст археологических находок. Что такое доза излучения.

    «Принцип ядерного реактора» — В нашей стране первый ядерный реактор был запущен 25 декабря 1946 г.. Ядерный реактор. Цепная реакция деления некоторых тяжелых ядер. Повторение. Первые ядерные реакторы. Преобразование энергии. Виды реакторов. Основные элементы ядерного реактора. Какие преобразования энергии происходят в ядерном реакторе. В 1946 году в Советском Союзе был построен первый ядерный реактор. Какая масса урана является критической.

    «Задачи «Магнитное поле»» — Магнитная стрелка. Токи противоположных направлений. Направления силы Ампера. Определить положение полюсов магнита. Проводник с током. Электрический заряд движется. Электрическое поле. Прямолинейный проводник с током. Правило левой руки. Определить направление тока в проводнике. Определить направление силы Ампера. Два параллельных проводника. Как будут взаимодействовать друг с другом два параллельных проводника.

    ««Сила трения» 9 класс» — Исследование силы трения и ее роли в жизни человека. Историки. Введение. Трение. В течение 18 и 19 веков насчитывалось до 30 исследований. Обвиняется трение за то, что оно мешает ходить. Знание о явлении трения. Отчёт группы исследователей. Экспериментаторы. Собиратели фольклора. Суд над трением. Учебный проект. Отчёт группы экспериментаторов. Задача практиков. Зависимость силы трения от размеров неровностей.

    Методы наблюдения и регистрации радиоактивных излучений и частиц

    Практически все методы наблюдения и регистрации радиоактивных излучений ( a , b , g ) и частиц основаны на их способности производить ионизацию и возбуждение атомов среды. Заряженные частицы вызывают эти процессы непосредственно, а g -кванты и нейтроны обнаруживаются по ионизации, вызываемой возникающими в результате их взаимодействия с электронами и ядрами атомов среды быстрыми заряженными частицами. Вторичные эффекты, сопровождающие рассмотренные процессы, такие, как вспышка света, электрический ток, потемнение фотопластинки, позволяют регистрировать пролетающие частицы, считать их, отличать друг от друга и измерять их энергию.

    Приборы, применяемые для регистрации радиоактивных излучений и частиц, де­лятся на две группы:

    1) приборы, позволяющие регистрировать прохождение частицы через определенный участок пространства и в некоторых случаях определять ее характеристики, например энергию (сцинтилляционный счетчик, черенковский счетчик, импульсная ионизационная камера, газоразрядный счетчик, полупроводниковый счетчик);

    2) приборы, позволяющие наблюдать, например фотографировать, следы (треки) частиц в веществе (камера Вильсона, диффузионная камера, пузырьковая камера, ядерные фотоэмульсии).

    1. Сцинтилляционный счетчик. Наблюдение сцинтилляций — вспышек света при по­падании быстрых частиц на флуоресцирующий экран — первый метод, позволивший У. Круксу* и Э. Резерфорду на заре ядерной физики (1903) визуально регистрировать a -частицы. Сцинтилляционный счетчик — детектор ядерных частиц, основными элементами которого являются сцинтиллятор (кристаллофосфор и фотоэлектронный умножитель, позволяющий преобразовывать слабые световые вспышки в электрические импульсы, регистрируемые электронной аппаратурой. Обычно в качестве сцинтилляторов используют кристаллы некоторых неорганических ( ZnS для a -частиц; NaI — Tl , CsI — Tl — для b -частиц и g -квантов) или органических (антрацен, пластмассы — для g -квантов) веществ.

    * У. Крукс (1832—1919) — английский физик и химик.

    Сцинтилляционные счетчики обладают высоким разрешением по времени (10 –10 —10 –5 с), определяемым родом регистрируемых частиц, сцинтиллятором и раз­решающим временем используемой электронной аппаратуры (оно доведено сейчас до 10 –8 —10 –10 с). Для этого типа счетчиков эффективность регистрации —отношение числа зарегистрированных частиц к полному числу частиц, пролетевших в счетчике, примерно 100% для заряженных частиц и 30% для g -квантов. Так как для многих сцинтилляторов (NaI-Tl, CsI-Tl, антрацен, стильбен) интенсивность световой вспышки в широком интервале энергий пропорциональна энергии первичной частицы, то счетчики на данных сцинтилляторах применяются для измерения энергии регистрируемых частиц.

    2. Черенковский счетчик. Принцип его работы и свойства излучения Вавило­ва — Черенкова, лежащие в основе работы счетчика, рассмотрены в § 189. Назначение черенковских счетчиков — это измерение энергии частиц, движущихся в веществе со скоростью, превышающей фазовую скорость света в данной среде, и разделение этих частиц по массам. Зная угол испускания излучения (см. (189.1)), можно определить скорость частицы, что при известной массе частицы равносильно определению ее энергии. С другой стороны, если масса частицы не известна, то она может быть определена по независимому измерению энергии частицы. Кроме того, при наличии двух пучков частиц с разными скоростями будут различными и углы испускания излучений, по которым можно искомые частицы определить. Для черенковских счетчиков разрешение по скоростям (иными словами, по энергиям) составляет 10 –3 —10 –5 . Это позволяет отделять элементарные частицы друг от друга при энергиях порядка 1 ГэВ, когда углы испускания излучения различаются очень мало. Время разрешения счетчиков достигает 10 –9 с. Счетчики Черенкова устанавливаются на космических кораблях для исследования космического излучения.

    3. Импульсная ионизационная камера — это детектор частиц, действие которого основано на способности заряженных частиц вызывать ионизацию газа. Ионизационная камера представляет собой заполненный газом электрический конденсатор, к электродам которого подается постоянное напряжение. Регистрируемая частица, попадая в пространство между электродами, ионизует газ. Напряжение подбирается так, чтобы все образовавшиеся ионы, с одной стороны, доходили до электродов, не успев рекомбинировать, а с другой — не разгонялись настолько сильно, чтобы производить вто­ричную ионизацию. Следовательно, в ионизационной камере на ее электродах непосредственно собираются ноны, возникшие под действием заряженных частиц. Иониза­ционные камеры бывают двух типов: интегрирующие (в них измеряется суммарный ионизационный ток) и импульсные, являющиеся, по существу, счетчиками (в них регистрируется прохождение одиночной частицы и измеряется ее энергия, правда, с довольно низкой точностью, обусловленной малостью выходного импульса).

    4. Газоразрядный счетчик. Газоразрядный счетчик обычно выполняется в виде наполненного газом металлического цилиндра (катод) с тонкой проволокой (анод), натянутой по его оси. Хотя газоразрядные счетчики по конструкции похожи на ионизационную камеру, однако в них основную роль играет вторичная ионизация, обусловленная столкновениями первичных ионов с атомами и молекулами газа и стенок. Можно говорить о двух типах газоразрядных счетчиков: пропорциональных (в них газовый разряд несамостоятельный (см. § 106), т. е. гаснет при прекращении действия внешнего ионизатора) и счетчиках Гейгера — Мюллера* (в них разряд самостоятельный (см. § 107), т. е. поддерживается после прекращения действия внешнего ионизатора).

    * Э. Мюллер (1911—1977) — немецкий физик.

    В пропорциональных счетчиках рабочее напряжение выбирается так, чтобы они работали в области вольт-амперной характеристики, соответствующей несамостоя­тельному разряду, в которой выходной импульс пропорционален первичной иониза­ции, т. с. энергии влетевшей в счетчик частицы. Поэтому они не только регистрируют частицу, но и измеряют ее энергию. В пропорциональных счетчиках импульсы, вызыва­емые отдельными частицами, усиливаются в 10 3 —10 4 раз (иногда и в 10 6 раз).

    Счетчик Гейгера — Мюллера по конструкции и принципу действия существенно не отличается от пропорционального счетчика, но работает в области вольт-амперной характеристики, соответствующей самостоятельному разряду, когда выходной импульс не зависит от первичной ионизации. Счетчики Гейгера — Мюллера регистрируют частицу без измерения ее энергии. Коэффициент усиления этих счетчиков составляет 10 8 . Для регистрации раздельных импульсов возникший разряд следует гасить. Для этого, например, последовательно с нитью включается такое сопротивление, чтобы возникший в счетчике разряд вызывал на сопротивлении падение напряже­ния, достаточное для прерывания разряда. Временное разрешение счетчиков Гейгера—Мюллера составляет 10 –3 —10 –7 с. Для газоразрядных счетчиков эффектив­ность регистрации равна примерно 100% для заряженных частиц и примерно 5% для g -квантов.

    5. Полупроводниковый счетчик — это детектор частиц, основным элементом кото­рого является полупроводниковый диод. Время разрешения составляет примерно 10 –9 с. Полупроводниковые счетчики обладают высокой надежностью, могут работать в магнитных полях. Малая толщина рабочей области (порядка сотни микрометров) полупроводниковых счетчиков не позволяет применять их для измере­ния высокоэнергетических частиц.

    6. Камера Вильсона* (1912) — это старейший и на протяжении многих десятилетий (вплоть до 50—60-х годов) единственный тип трекового детектора. Выполняется обычно в виде стеклянного цилиндра с плотно прилегающим поршнем. Цилиндр наполняется нейтральным газом (обычно гелием или аргоном), насыщенным парами воды или спирта. При резком, т. е. адиабатическом, расширении газа пар становится пересыщенным и на траекториях частиц, пролетевших через камеру, образуются треки из тумана. Образовавшиеся треки для воспроизводства их пространственного расположения фотографируются стереоскопически, т. е. под разными углами. По характеру и геометрии треков можно судить о типе прошедших через камеру частиц (например, a -частица оставляет сплошной жирный след, b -частица — тонкий), об энергии частиц (по величине пробега), о плотности ионизации (по количеству капель на единицу длины трека), о количестве участвующих в реакции частиц.

    * Ч. Вильсон (1869—1959) — английский физик.

    Российский ученый Д. В. Скобельцын (1892—1990) значительно расширил возмож­ности камеры Вильсона, поместив ее в сильное магнитное поле (1927). По искривлению траектории заряженных частиц в магнитном поле, т. е. по кривизне трека, можно судить о знаке заряда, а если известен тип частицы (ее заряд и масса), то по радиусу кривизны трека можно определить энергию и массу частицы даже в том случае, если весь трек в камере не умещается (для реакций при высоких энергиях вплоть до сотен мегаэлектрон-вольт). Недостаток камеры Вильсона — ее малое рабочее время, составляющее примерно 1% от времени, затрачиваемого для подготовки камеры к последу­ющему расширению (выравнивание температуры и давления, рассасывание остатков треков, насыщение паров), а также трудоемкость обработки результатов.

    7. Диффузионная камера (1936) это разновидность камеры Вильсона. В ней рабочим веществом также является пересыщенный пар, но состояние пересыщения создастся диффузией паров спирта от нагретой (до 10°С) крышки ко дну, охлаждаемому (до —60°С) твердой углекислотой. Вблизи дна возникает слой пересыщенного пара толщиной примерно 5 см, в котором проходящие заряженные частицы создают треки. В отличие от вильсоновской диффузионная камера работает непрерывно. Кроме того, из-за отсутствия поршня в ней могут создаваться давления до 4 МПа, что значительно увеличивает ее эффективный объем.

    8. Пузырьковая камера (1952; американский физик Д. Глезер (р. 1926)). В пузырьковой камере рабочим веществом является перегретая (находящаяся под давлением) прозрачная жидкость (жидкие водород, пропан, ксенон). Запускается камера, так же как и камера Вильсона, резким сбросом давления, переводящим жидкость в неустойчивое перегретое состояние. Пролетающая в это время через камеру заряженная частица вызывает резкое вскипание жидкости, и траектория частицы оказывается обозначенной цепочкой пузырьков пара — образуется трек, который, как и в камере Вильсона, фотографируется. Пузырьковая камера работает циклами. Размеры пузырьковых камер примерно такие же, как камеры Вильсона (от десятков сантиметров до 2 м), но их эффективный объем на 2—3 порядка больше, так как жидкости гораздо плотнее газов. Это позволяет использовать пузырьковые камеры для исследования длинных цепей рождений и распадов частиц высоких энергий.

    9. Ядерные фотоэмульсии (1927; российский физик Л. В. Мысовский (1888—1939)) — это простейший трековый детектор заряженных частиц. Прохождение заряженной частицы в эмульсии вызывает ионизацию, приводящую к образованию центров скрытого изображения. После проявления следы заряженных частиц обнару­живаются в виде цепочки зерен металлического серебра. Ta к как эмульсия — среда более плотная, чем газ или жидкость, используемые в вильсоновской и пузырьковой камерах, то при прочих равных условиях длина трека в эмульсии более короткая. Так, трек длиной 0,05 см в эмульсии эквивалентен треку в 1 м в камере Вильсона. Поэтому фотоэмульсии применяются для изучения реакций, вызываемых частицами в ускори­телях сверхвысоких энергий и в космических лучах. В практике исследований высокоэнергетических частиц используются также так называемые стопы — большое число маркированных фотоэмульсионных пластинок, помещаемых на пути частиц и после проявления промеряемых под микроскопом.

    В настоящее время методы наблюдения и регистрации заряженных частиц и излуче­ний настолько разнообразны, что их описание выходит за рамки курса.

    Большое значение начинают играть сравнительно новые (1957) приборы — ис­кровые камеры, использующие преимущества счетчиков (быстрота регистрации) и трековых детекторов (полнота информации о треках). Говоря образно, искровая камера — это набор большого числа очень мелких счетчиков. Поэтому она близка к счетчикам, так как информация в ней выдается немедленно, без последующей обработки, и в то же время обладает свойствами трекового детектора, так как по действию многих счетчиков можно установить треки частиц.

    голоса
    Рейтинг статьи
    Читайте так же:
    За чей счет устанавливают общедомовой счетчик
    Ссылка на основную публикацию
    Adblock
    detector